La diagonale  $AC$  del quadrilatero  $ABCD$  lo divide nel triangolo equilatero  $ABC$ di lato  $l$  e nel triangolo isoscele  $ACD$  di lato  $ AC = CD = l $  . Sapendo che   $cos(\hat{BCD})  = – frac(1)(sqrt3)$  , calcolare l’area del quadrilatero.

La diagonale  $AC$  del quadrilatero  $ABCD$  lo divide nel triangolo equilatero  $ABC$ di lato  $l$  e nel triangolo isoscele  $ACD$  di lato  $ AC = CD = l $  .

Sapendo che   $cos(\hat{BCD})  = – frac(1)(sqrt3)$  , calcolare l’area del quadrilatero.

 

 

 

Svolgimento

Determiniamo il seno dell’angolo  $\hat{BCD}$ :

$ sin(\hat{BCD}) = sqrt(1 – cos^2 (\hat{BCD})) = sqrt(1 – (- frac(1)(sqrt3))^2) = $

$ sqrt(1 – 1/3) = sqrt(2/3)$

Possiamo già determinare l’area del triangolo equilatero  $ABC$ :

$A_(ABC) = 1/2 * AB * BC * sin(\hat{ABC}) = 1/2 *l*l*sin(60°) = $
$ frac(l^2)(2) * frac(sqrt3)(2) = frac(sqrt3 l^2)(4) $

Ora, consideriamo l’altro triangolo; sappiamo che:

$ \hat{ACD} = \hat{DCB} – 60° $

Quindi:

$ sin (\hat{ACD}) = sin ( \hat{DCB} – 60°) $

Applichiamo la formula di sottrazione del seno:

$ sin ( \hat{DCB} – 60°) = sin(\hat{DCB})cos(60°) – cos(\hat{DCB}) sin(60°) = $

$ sqrt(2/3) * 1/2 – (- frac(1)(sqrt3)) * frac(sqrt3)(2) = frac(sqrt2)(2 sqrt3) + 1/2 = $

$ frac(sqrt2 + sqrt3)(2 sqrt3) $

Possiamo ora determinare anche l’area dell’altro triangolo:

$A_(ACD) = 1/2 * DC * AC * sin(ACD) = 1/2 * l * l * frac(sqrt2 + sqrt3)(2 sqrt3) = $

$ frac((sqrt2 + sqrt3) l^2)(4 sqrt3) $

L’area totale del quadrilatero è quindi:

$ A_(ABCD) = A_(ABC) + A_(ACD) = frac(sqrt3 l^2)(4) + frac((sqrt2 + sqrt3) l^2)(4 sqrt3) = $

$frac( 3 l^2 + sqrt2 l^2 + sqrt3 l^2)(4 sqrt3) $

 

 

Dato il trapezio isoscele  $ABCD$ avente: $ AB = 40    ,    CD = 10    ,     tg(\hat{ABC}) = 4/3 $ ….

Dato il trapezio isoscele  $ABCD$ avente:

$ AB = 40    ,    CD = 10    ,     tg(\hat{ABC}) = 4/3 $

 

 

determinare:

  1. perimetro e area del trapezio;
  2. dopo aver dimostrato che il trapezio è circoscritti bile ad una circonferenza, i raggi  $R$  e  $r$  delle circonferenze inscritta e circoscritta.

 

Svolgimento (1)

Per prima cosa, troviamo la lunghezza del segmento  $HB$ :

$ HB = frac(AB – DC)(2) = frac(40 – 10)(2) = 15 $

Consideriamo il triangolo rettangolo  $CHB$. Possiamo determinare il valore del cateto  $CH$  utilizzando il secondo teorema dei triangoli rettangoli:

$CH = HB * tg(\hat{ABC}) = 15 * 4/3 = 20 $

Possiamo quindi calcolare l’area del trapezio

$ A_(ABCD) = frac(AB + DC)(2) * CH = frac(40 + 10)(2) * 20 = 25 * 20 = 500 $

Ora troviamo il lato obliquo  $BC$  con il teorema di Pitagora:

$CB = sqrt(CH^2 + HB^2) = sqrt(20^2 + 15^2) = sqrt(400 + 225) = sqrt(625) = 25 $

Calcoliamo il perimetro:

$P_(ABCD) = AB + DC + CB + DA = 40 + 10 + 25 + 25 = 100 $

 

Svolgimento (2)

Ricordiamo che un quadrilatero è inscrivibile in una circonferenza se la somma di due angoli apposti è uguale agli altri due; poiché il trapezio in questione è isoscele, è sicuramente inscrivibile.

Un quadrilatero è circoscrivibile quando la somma di due lati opposti è uguale a quella degli altri due:

$AB + DC = AD + CB $

$ 40 + 10 = 25 + 25    to    50 = 50 $

Il trapezio è quindi inscrittibile in una circonferenza:

 

 

Notiamo che il diametro della circonferenza inscritta è uguale all’altezza del trapezio:

$CH = 2r    to     20 = 2r     to    r = 10 $

Essendo  $AH = DC + HB = 10 + 15 = 25 $ , possiamo determinare la lunghezza del cateto  $AC$ del triangolo rettangolo  $ACH$:

$AC = sqrt(CH^2 + HA^2) = sqrt(20^2 + 25^2) = sqrt(400 + 625) = sqrt(1025) = 5 sqrt(41) $

Possiamo poi utilizzare il teorema della corda per risalire al valore del diametro della circonferenza circoscritta:

$ AC = D * sin(\hat{ABC})$

Possiamo poi ricavare il seno dell’angolo  $\hat{ABC}$  dalla sua tangente:

$sin(\hat{ABC}) = frac(tg(\hat{ABC}))(sqrt(1 + tg^2 (\hat{ABC}))) = frac(4/3)(sqrt(1 + (4/3)^2)) = $

$ frac(4/3)(sqrt(1 + frac(16)(9))) = frac(4/3)(sqrt(frac(25)(9))) = frac(4/3)(5/3) = 4/3 * 3/5 = 4/5   $

$ D = frac(AC)(sin(\hat{ABC})) = frac(5 sqrt(41))(4/5) = 5 sqrt(41) * 5/4 = frac(25 sqrt(41))(4) $

$ R = D/2 = frac(25 sqrt(41))(4) * 1/2 = frac(25 sqrt(41))(8) $

 

 

In un triangolo  $ABC$  si ha: $ AB = a     ,      BC = 2a       ,      \hat{ABC} = 2/3 π = 120° $ Condurre dal vertice  $C$  la perpendicolare al lato  $CB$  fino ad incontrare in  $M$  il lato  $AB$ e calcolare la lunghezze dei segmenti  $AM$ ,  $BM$  e  $CM$.

In un triangolo  $ABC$  si ha:

$ AB = a     ,      BC = 2a       ,      \hat{ABC} = 2/3 π = 120° $

Condurre dal vertice  $C$  la perpendicolare al lato  $CB$  fino ad incontrare in  $M$  il lato  $AB$ e calcolare la lunghezze dei segmenti  $AM$ ,  $BM$  e  $CM$.

 

 

 

Svolgimento

Con il teorema del coseno, possiamo determinare la lunghezza del segmento  $AB$ :

$AB^2 = AC^2 + BC^2 – 2 * AC * CB * cos(\hat{ACB}) = $

$ a^2 + (2a)^2 – 2*a*2a*cos(120°) = a^2 + 4a^2 – 4a^2*(-1/2) = 5a^2 + 2a^2 = 7a^2 $

$ AB = sqrt(7a^2) = sqrt7 a $

applichiamo il teorema dei seni al triangolo  $ABC$  e troviamo il seno dell’angolo $\hat{ABC}$ :

$ frac(AB)(sin(\hat{ACB})) = frac(AC)(sin(\hat{ABC}))    to    sin(\hat{ABC}) = frac(sin(\hat{ACB}) * AC)(AB) = $

$frac(a * frac(sqrt3)(2))(sqrt7 a) = frac(sqrt3)(2) a * frac(1)(sqrt7 a) = frac(sqrt3)(2 sqrt7) = frac(sqrt(21))(14)$

$ cos (\hat{ABC}) = sqrt(1 – sin^2 (\hat{ABC})) = sqrt(1 – frac(21)(196)) = sqrt(frac(175)(196)) = frac(5 sqrt7)(14) $

Consideriamo il triangolo rettangolo  $CMB$. Determiniamo la misura del lato  $MB$  tramite il primo teorema della trigonometria:

$ MB = frac(CB)(cos(\hat{ABC})) = frac(2a)(frac(5sqrt7)(14)) = 2a * frac(14)(5sqrt7) = frac(28)(5 sqrt7) a$

Calcoliamo la misura del cateto  $CM$  tramite il teorema di Pitagora:

$CM = sqrt(MB^2 – CB^2) = sqrt((frac(28)(5 sqrt7) a)^2 – (2a)^2) = $

$ sqrt(frac(784)(175) a^2 – 4a^2) = sqrt(frac(784 – 700)(175) a^2) = $

$sqrt(frac(84)(175)) a = frac(2 sqrt3)(5) a $

Troviamo ora il segmento AM per differenza:

$AM = AB – BM = sqrt7 a – frac(4 sqrt7)(5) a = $

$ frac(5 sqrt7 a – 4 sqrt7 a)(5) = frac(sqrt7)(5) a $

 

 

Data la semicirconferenza di centro  $O$  e diametro $ AB = 10 $ , condurre per il punto  $C$ , posto sul prolungamento di  $AB$  dalla parte di  $A$ , la semiretta tangente in  $M$ alla semicirconferenza.

Data la semicirconferenza di centro  $O$  e diametro $ AB = 10 $ , condurre per il punto  $C$ , posto sul prolungamento di  $AB$  dalla parte di  $A$ , la semiretta tangente in  $M$ alla semicirconferenza.

Sapendo che:

$ tg(\hat{MCO}) = tg(alpha) = 3/4 $

determinare:

  1. Le misure di  $OC$  e di  $CM$;
  2. La misura della corda  $MB$ ;
  3. La misura di  $AH$ , essendo  $H$  il piede della perpendicolare condotta da  $M$  ad  $AB$.

 

 

 

Svolgimento (1)

Consideriamo il triangolo  $CMO$ : esso è rettangolo, poiché la tangente nel punto  $M$ forma con il raggio un angolo retto.

Poiché il problema fornisce il valore della tangente di uno dei suoi angoli, possiamo applicare il secondo teorema della trigonometria per trovare il valore del lato  $MC$:

$ MC = MO * tg(\hat{MOC}) = MO * cotg(alpha) $

$ MC = MO * cotg(alpha) = MO * frac(1)(tg(alpha)) = 5 * frac(1)(3/4) = 5 * 4/3 = (20)/3 $

Possiamo trovare la misura di  $CO$  sfruttando il teorema di Pitagora:

$ CO = sqrt(MC^2 + MO^2) = sqrt((frac(20)(3))^2 + (5)^2) = sqrt(frac(400)(9) + 25) = $

$sqrt(frac(400 + 225)(9)) = sqrt(frac(625)(9)) = frac(25)(3) $

 

Svolgimento (2)

Per trovare la misura della corda  $MB$ , consideriamo il triangolo  $CMB$. Determiniamo il seno dell’angolo  $alpha$ :

$ sin(alpha) = frac(tg(alpha))(sqrt(1 + tg^2(alpha))) = frac(3/4)(sqrt(1 + (3/4)^2)) = $

$ frac(3/4)(sqrt(1 + 9/(16))) =  frac(3/4)(sqrt(frac(25)(16))) = frac(3/4)(5/4) =3/4 * 4/5 = 3/5  $

Possiamo trovare la misura di  $CB$:

$ CB = CO + OB = (25)/3 + 5 = (40)/3 $

Applichiamo ora il teorema dei seni al triangolo  $COM$:

$ frac(MO)(sin(alpha)) = frac(CM)(sin(\hat{COM}))     to    sin(\hat{COM}) = frac(sin(alpha) * CM)(MO) =  $

$ frac((20)/3 * 3/5)(5) = 4/5 $

Determiniamo anche il coseno dell’angolo:

$ cos (\hat{COM}) = sqrt(1 – sin^2 (\hat{COM})) = sqrt(1 – (4/5)^2) = sqrt(1 – frac(16)(25)) = $

$ sqrt(frac(9)(25)) = 3/5 $

Notiamo che l’angolo  $\hat{COM}$  (angolo al centro) è doppio dell’angolo  $\hat{OBM}$  (alla circonferenza), poiché essi insistono sulla stessa corda, quindi:

$ \hat{MBO} = frac(\hat{COM})(2) $

$ sin (\hat{MBO}) = sin (frac(\hat{COM})(2)) $

Applichiamo le formule di bisezione:

$ sin (frac(\hat{COM})(2)) = sqrt(frac(1 – cos(\hat{COM}))(2)) = $

$ sqrt(frac(1 – 3/5)(2)) = sqrt(2/5 * 1/2) = frac(1)(sqrt5) $

Applichiamo ora il teorema dei seni al triangolo  $CMB$  per determinare la lunghezza del lato $MB$ :

$ frac(CM)(sin(\hat{MBO})) = frac(MB)(sin(alpha))    to    MB = frac(sin(alpha) * CM)(sin(\hat{MBO})) $

$ MB = frac(3/5 * (20)/3)(frac(1)(sqrt5)) = 4 * sqrt5 = 4sqrt5 $

 

Svolgimento (3)

Per trovare la misura di  $AH$ , consideriamo il triangolo rettangolo  $MHB$  e determiniamo la misura di  $MH$ :

$ MH = MB * sin (\hat{MBO}) = 4sqrt5  * frac(1)(sqrt5) = 4 $

Troviamo quindi  $HB$  con il teorema di Pitagora:

$ HB = sqrt(MB^2 – HM^2) = sqrt((4sqrt5)^2 – 4^2) = sqrt(80-16) = sqrt(64) = 8 $

Possiamo trovare il segmento  $AH$  per differenza:

$AH = AB – HB = 10 – 8 = 2 $

 

 

 Sia $AC = 6/5 r $  la lunghezza della corda  $AD$  della semicirconferenza di centro  $O$  e diametro $AB = 2r$. Siamo inoltre t la tangente in  $C$ alla semicirconferenza ed  $R$ e $S$ i punti d’intersezione di  $t$  con il prolungamento di  $AB$  e con la tangente in  $B$ alla semicirconferenza. Calcolare il perimetro del triangolo  $RBS$.

Sia $AC = 6/5 r $  la lunghezza della corda  $AD$  della semicirconferenza di centro  $O$  e diametro $AB = 2r$. Siamo inoltre t la tangente in  $C$ alla semicirconferenza ed  $R$ e $S$ i punti d’intersezione di  $t$  con il prolungamento di  $AB$  e con la tangente in  $B$ alla semicirconferenza. Calcolare il perimetro del triangolo  $RBS$.

 

 

Svolgimento

Consideriamo i triangoli  $ABC$  e  $RAC$. Possiamo affermare che  $\hat{RCA} = \hat{ABC}$, poiché l’angolo formato dalla tangente e da una corda della circonferenza è uguale all’angolo alla circonferenza che insiste su quella corda.

$ABC$  è un triangolo rettangolo, poiché inscritto in una semicirconferenza; possiamo quindi ricavare il valore del seno di $\hat{ABC}$  dal primo teorema sui triangoli rettangoli:

$sin(\hat{ABC}) = sin(\hat{RCA}) = frac(AC)(AB) = frac(6/5 r)(2r) = 6/5 r * 1/(2r) = 3/5 $

Allo stesso modo, ricaviamo il coseno di  $\hat{CAB}$

$sin(\hat{CAB}) = frac(AC)(AB) = frac(6/5 r)(2r) = 6/5 r * 1/(2r) = 3/5 $

Dalla relazione fondamentale, ricaviamo anche il suo seno:

$sin(\hat{CAB}) = sqrt(1 – cos^2(\hat{CAB})) = sqrt(1 – (3/5)^2) = sqrt(1 – 9/(25)) = $

$ sqrt((16)/(25)) = 4/5 $

Consideriamo ora l’angolo $\hat{RAC} $ :

$ \hat{RAC} = 180° – \hat{CAB} $

Troviamo il seno di quest’angolo:

$ sin (\hat{RAC}) =  sin(180° – \hat{CAB}) $

Considerando gli angoli associati, possiamo concludere che:

$  sin(180° – \hat{CAB}) = sin (\hat{CAB}) $

Quindi:

$ sin (\hat{RAC}) = 4/5 $

Sarà quindi uguale anche il loro coseno, ma cambiato di segno, poiché questo angolo è ottuso:

$ cos (\hat{RAC}) = – 3/5 $

Calcoliamo ora il seno di  $\hat{CRA}$ :

$ \hat{CRA} = 180° – [\hat{RCA} + \hat{RAC}] $

$ sin(\hat{CRA}) = sin{180° – [\hat{RCA} + \hat{RAC}]} $

$ sin(\hat{CRA}) = sin (\hat{RCA} + \hat{RAC}) $

Applichiamo le formule di addizione del seno:

$ sin (\hat{RCA} + \hat{RAC}) = sin(\hat{RCA}) cos(\hat{RAC})  + cos(\hat{RCA}) sin(\hat{RAC}) $

Ricordiamo che  $\hat{RCA} = \hat{ABC}$ , quindi anche le loro funzioni goniometriche sono uguali:

$ 3/5 * (-3/5) + 4/5 * 4/5 = – 9/(25) + (16)/(25) = 7/(25) $

Determiniamo anche il suo coseno:

$ cos (\hat{CRA}) = sqrt(1 – sin^2(\hat{CRA})) = sqrt(1 – (7/(25))^2) = sqrt(1 – (49)/(625)) = $

$ sqrt(frac(576)(625)) = frac(24)(25) $

Ora, applichiamo il teorema dei seni al triangolo  $RAC$  per trovare il lato  $RA$ :

$ frac(CA)(sin (\hat{CRA})) = frac(RA)(sin (\hat{RCA}))     to  $

$ RA = frac(CA * sin (\hat{RCA}))(sin (\hat{CRA})) = frac(3/5 * 6/5 r)(7/(25)) = frac(18)(7) r $

Possiamo quindi trovare la misura di uno dei cateti del triangolo  $RSB$:

$ RB = RA + AB = 2r + frac(18)(7) r = frac(32)(7) r $

Sapendo che il triangolo  $RSA$  è rettangolo (poiché la tangente per il punto  $B$  è perpendicolare al diametro  $AB$), possiamo ricavare la lunghezza dell’ipotenusa, applicando il primo teorema dei triangoli rettangoli:

$ RB = RS * cos (\hat{CRA})    to   RS = frac(RB)(cos (\hat{CRA}))  $

$ RS = frac(frac(32)(7) r)(frac(24)(25)) = frac(32)(7) r * frac(25)(24) = frac(100)(21) r $

Ora, mediante il teorema di Pitagora, troviamo la lunghezza dell’altro cateto:

$ SB = sqrt(RS^2 – RB^2) = sqrt((frac(100)(21) r)^2 – (frac(32)(7) r)^2) = $

$ sqrt(frac(10000)(441) r^2 – frac(1024)(49) r^2) = sqrt(frac(784)(441) r^2) = frac(28)(21) r $

Calcoliamo il perimetro del triangolo:

$ P_(RBS) = SB + RS + RB =  frac(28)(21) r + frac(100)(21) r + frac(32)(7) r = $

$ frac(28 + 100 + 96)(21) r = frac(224)(21) r = frac(32)(3) r $

 

 

Sia $AC = r sqrt3 $ una corda di una semicirconferenza di diametro $AB = 2r$ . Determinare sull’arco $AC$ un punto $P$ tale che risulti $AP + PC = 2r$

Sia  $AC = r sqrt3 $  una corda di una semicirconferenza di diametro  $AB = 2r$ . Determinare sull’arco  $AC$  un punto  $P$  tale che risulti

$AP + PC = 2r$

 

 

Svolgimento

Per prima cosa, poniamo l’angolo  $\hat{PAC}$  uguale a  $x$.

Dal teorema della corda, sappiamo che la corda $PC$  è uguale al prodotto del diametro per il seno del suo angolo opposto:

$PC = 2r sinx$

Consideriamo il triangolo  $\hat{ACB}$ , rettangolo poiché inscritto in una semicirconferenza. Possiamo trovare il valore del coseno dell’angolo $\hat{CAB}$  sfruttando il primo teorema sui triangoli rettangoli:

$cos(\hat{CAB}) = frac(AC)(AB) = frac(rsqrt3)(2r) = frac(sqrt3)(2) $

Essendo l’angolo in questione un angolo acuto, possiamo affermare che esso ha ampiezza  $30°$ .

$\hat{CAB} = 30°$

Di conseguenza, l’angolo $\hat{PAB}$  vale $x + 30°$ .

Considerando il triangolo  $\hat{PAB}$ , anch’esso rettangolo, possiamo trovare la lunghezza del cateto  $AP$ :

$AP = AB cos(\hat{PAB}) = 2r * cos(x + 30°)$

Applichiamo le formule di addizione del coseno:

$AP = 2r * cos(x + 30°) = 2r * (cosx cos(30°) – sin sin(30°)) = $

$2r * (cosx * frac(sqrt3)(2) – sin * 1/2) = r sqrt3 cos x – r sin x $

Avendo un’espressione di $AP$ e di $PC$ in funzione di  $x$, possiamo impostare l’uguaglianza:

$AP + PC = 2r$

$ r sqrt3 cos x – r sin x + 2r sinx = 2r $

$ sqrt3 cos x + sinx = 2 $

Risolviamo con il metodo dell’angolo aggiunto:

$ tg(π/3) cos x + sinx = 2 $

$ frac(sin(π/3))(cos(π/3)) cos x + sinx = 2 $

$ sin(π/3) cos x + cos(π/3)sinx = 2cos(π/3) $

$ sin(π/3) cos x + cos(π/3)sinx = 1 $

Riconoscendo la formula di addizione  del seno:

$ sin(π/3 + x) = 1 $

$ π/3 + x = π/2 + kπ $

$ x = π/2 – π/3 + kπ = π/6 + kπ $

Concludiamo che l’angolo $x$ deve essere uguale a $ π/6$ .

 

 

In una circonferenza di raggio $r$ due corde consecutive  $AB$  e  $AC$  hanno lunghezza rispettivamente  $r/3$  e  $2/3 r $ . Calcolare l’area del triangolo  $ABC$ .

In una circonferenza di raggio $r$ due corde consecutive  $AB$  e  $AC$  hanno lunghezza rispettivamente  $r/3$  e  $2/3 r $ . Calcolare l’area del triangolo  $ABC$ .

 

 

Svolgimento

Dal teorema della corda, secondo il quale, in una circonferenza, ogni corda è uguale al prodotto del diametro per il seno dell’angolo ad essa opposto, possiamo trovare il lato  $AC$ :

$ AC = 2r * sin(beta) $

Sapendo che  $AC = 2/3 r $ , sostituiamo questo valore all’uguaglianza precedente:

$ 2/3 r = 2r * sin (beta) $

Semplifichiamo:

$ 2/3 = 2 * sin (beta) $

$ 2 = 6 sin (beta)     to     sin (beta) = 2/6 = 1/3 $

Ora applichiamo il teorema dei seni: in un triangolo qualunque il rapporto fra la misura di un lato ed il seno dell’angolo opposto è costante, quindi:

$ frac(AC)(sin(beta)) = frac(AB)(sin (\hat{C})) $

Ricaviamo ora  $sin (\hat{C})$ :

$ sin (\hat{C}) * AC = AB * sin(beta) $

$ sin (\hat{C})  =  frac (AB * sin(beta))(AC) $

Sostituiamo i valori che abbiamo:

$ sin (\hat{C}) = frac(r/3 * 1/3)(2/3 r) = r/9 * 3/(2r) = 1/6 $

Ora, poiché la somma degli angoli interni di un triangolo è  $180°$, sappiamo che:

$ \hat{A} = 180° – (\hat{B} + \hat{C}) $

Determiniamo ora il valore di   $ sin(\hat{A}) $ :

$ sin(\hat{A}) = sin[ 180° – (\hat{B} + \hat{C})] $

Applichiamo la formula di sottrazione del seno:

$ sin[ 180° – (\hat{B} + \hat{C})] = sin(180°) cos(\hat{B} + \hat{C}) – cos(180°) sin (\hat{B} + \hat{C}) = $

$ 0 * cos(\hat{B} + \hat{C}) – (-1) sin (\hat{B} + \hat{C}) = sin (\hat{B} + \hat{C}) $

Quindi:

$ sin(\hat{A}) = sin (\hat{B} + \hat{C}) $

Applichiamo la formula di addizione del seno:

$sin (\hat{B} + \hat{C})  = sin(\hat{B}) cos(\hat{C})  + cos(\hat{B}) sin(\hat{C})  $

Precedentemente, avevamo trovato i valori di $ sin(\hat{C}) = 1/6 $  e  $ sin(beta) = 1/3 $ ; troviamo i valori del coseno mediante la relazione fondamentale:

$ cos(beta) = sqrt(1 – sin^2(beta)) = sqrt(1 – (1/3)^2) = sqrt(1 – 1/9) = sqrt(8/9) = frac(2sqrt2)(3) $

$ cos(\hat{C}) = sqrt(1 – sin^2(\hat{C})) = sqrt(1 – (1/6)^2) = sqrt(1 – 1/(36)) =

$ sqrt(frac(35)(36)) = frac(sqrt(35))(6) $

Possiamo trovare   $sin(\hat{A})$ :

$sin(\hat{A}) = sin(\hat{B})cos(\hat{C}) + cos(\hat{B})sin(\hat{C}) = $

$ 1/3 * frac(sqrt(35))(6) + frac(2sqrt2)(3) * 1/6 = frac(sqrt(35))(18) + frac(sqrt2)(9) = frac(sqrt(35) + 2sqrt2)(18) $

Per determinare l’area del triangolo  $ABC$  moltiplichiamo i lati $AC$ e $AB$ per il seno dell’angolo fra essi compreso, dividendo poi per due:

$A_(ABC) = 1/2 * AB * AC * sin(\hat{A}) = 1/2 * r/3 * 2/3 r * frac(sqrt(35) + 2sqrt2)(18) = $

$ frac(sqrt(35) + 2sqrt2)(162) r^2 $

 

 

Dimostrare che le distanze di un punto della circonferenza circoscritta ad un triangolo equilatero dai vertici di questo sono tale che una di esse è uguale alla somma delle altre due.

Dimostrare che le distanze di un punto della circonferenza circoscritta ad un triangolo equilatero dai vertici di questo sono tale che una di esse è uguale alla somma delle altre due.

Dimostrare che:

$ PA = PB + PC $

 

 

 

Svolgimento

Essendo  $ABC$  un triangolo equilatero, sappiamo che:

$ \hatA = \hatB = \hatC = 60° $

Inoltre sappiamo che:

$ \hat{PAB} = \hat{PCB} $

Perché angoli che insistono sulla stessa corda.

Chiamiamo questi angoli con $alpha$ ; possiamo quindi affermare che:

$\hat{ACP} = 60° + alpha $

$\hat{CAP} = 60° – alpha $

Possiamo ora sfruttare il teorema della corda, secondo il quale, in una circonferenza, ogni corda è uguale al prodotto del diametro per il seno dell’angolo ad essa opposto.

$ \hat{AP} = 2r * sin(60° + alpha) $

$ \hat{PB} = 2r * sin(alpha) $

$ \hat{CP} = 2r * sin(60° – alpha) $

Per dimostrare l’uguaglianza richiesta dal problema, impostiamo che $PA = PB + PC $ : dovremmo ottenete un’identità:

$  2r * sin(60° + alpha) = 2r * sin(alpha)  +  2r * sin(60° – alpha) $

Possiamo semplificare  $2r$ :

$  sin(60° + alpha) = sin(alpha)  +  sin(60° – alpha) $

Ora applichiamo le formule di addizione e di sottrazione del seno:

$ sin(60°) cos(alpha) + cos(60°) sin(alpha) = sin(alpha) + sin(60°) cos(alpha) – cos(60°) sin(alpha) $

$ cos(60°) sin(alpha) = sin(alpha) – cos(60°) sin(alpha) $

Sapendo che   $ cos(60°) = 1/2 $  :

$ 1/2 sin(alpha) = sin(alpha) – 1/2 sin(alpha) $

$ frac(sin(alpha))(2) = sin(alpha) – frac(sin(alpha))(2) $

$ frac(sin(alpha))(2) = frac( 2sin(alpha) – sin(alpha) )(2) $

$ frac(sin(alpha))(2) = frac(sin(alpha))(2) $

Abbiamo quindi verificato che    $PA = PB + PC $ .

 

 

Determinare per quali valori del parametro k la circonferenza di equazione $x^2 + y^2 – 2(k-1)x + 2ky + k – 4 = 0 $ …

Determinare per quali valori del parametro k la circonferenza di equazione

$x^2 + y^2 – 2(k-1)x + 2ky + k – 4 = 0 $

  1. Passa per   $(1; -2)$ ;
  2. Ha raggio  $sqrt5$ ;
  3. Il centro appartiene alla retta   $x = y$ .

 

Svolgimento (1)

Imponiamo il passaggio del fascio di circonferenze per il punto $(1; -2)$ sostituendo le coordinate del punto alle variabili del fascio:

$(1; -2)  ∈ F  $

$1^2 + (-2)^2 – 2(k-1) + 2k(-2) + k – 4 = 0 $

$1 + 4 – 2(k-1) – 4k + k – 4 = 0 $

$1 + 4 – 2k + 2 – 4k + k – 4 = 0 $

$3 – 5k = 0      to      k = 3/5 $

Sostituiamo il valore di k al fascio per determinare l’equazione della circonferenza:

$x^2 + y^2 – 2( 3/5-1)x + 2* 3/5  y + 3/5 – 4 = 0 $

Semplifichiamo:

$x^2 + y^2 – 2( – 2/5 )x + 6/5  y + – (17)/5 = 0 $

$x^2 + y^2 + 4/5 x + 6/5  y + – (17)/5 = 0 $

 

Svolgimento (2)

La formula del raggio della circonferenza è la seguente:

$ r = sqrt((- a/2)^2 + (- b/2)^2 – c) $

Sostituiamo i nostri valori:

$ r = sqrt((- frac(-2(k-1))(2))^2 + (- (2k)/2)^2 – (k-4)) = $

$ sqrt((k-1)^2 + (-k)^2 – (k-4)) = sqrt(k^2 + 1 – 2k + k^2 – k + 4) = sqrt(2k^2 – 3k + 5) $

Poiché il raggio deve essere uguale a   $sqrt5$ , poniamo che:

$sqrt(2k^2 – 3k + 5)  = sqrt5$

Determiniamo le condizioni di esistenza:

$C.E.$

$ 2k^2 – 3k + 5 ≥ 0 $

Passiamo all’equazione associata:

$2k^2 – 3k + 5 = 0$

$ k = frac(3 pm sqrt(3^2 – 4*2*5))(2*2) = frac(3 pm sqrt(9-40))(4) $

Abbiamo un delta negativo, di conseguenza l’equazione associata è impossibile; la disequazione, invece, è maggiore di zero per qualunque valore di  $k$.

$sqrt(2k^2 – 3k + 5)  = sqrt5$

Eleviamo al quadrato entrambi i membri:

$ (sqrt(2k^2 – 3k + 5))^2  = (sqrt5)^2$

$ 2k^2 – 3k + 5  = 5$

$ 2k^2 – 3k  =  0 $

$ k (2k – 3)  =  0       to     k = 0  ∨  k = 3/2$

Troviamo ora le equazioni delle due circonferenze:

$ k = 0 $

$x^2 + y^2 – 2(0-1)x + 2*0 y + 0 – 4 = 0 $

$x^2 + y^2 + 2x – 4 = 0 $

$ k = 3/2 $

$x^2 + y^2 – 2( 3/2 – 1)x + 2* 3/2 y + 3/2 – 4 = 0 $

Semplifichiamo:

$x^2 + y^2 – 2( 1/2 )x + 3y – 5/2 = 0 $

$x^2 + y^2 – x + 3y – 5/2 = 0 $

 

Svolgimento (3)

Il centro della circonferenza è di coordinate  $(-a/2 ; – b/2)$ ; poiché appartiene alla retta $x = y$ , sappiamo che le coordinate del centro cono uguali.

Determiniamo le coordinate del centro in funzione di  $k$:

$ x_c = – a/2 = – frac(-2(k-1))(2) = k – 1 $

$ y_c = – b/2 = – frac (2k)(2) = – k $

Sapendo che le due coordinate sono uguali, poniamo che:

$ k – 1 = – k $

$ k + k = 1    to      k = 1/2 $

Sostituiamo il valore di  $k$  al fascio per determinare l’equazione della circonferenza:

$x^2 + y^2 – 2( 1/2 – 1)x + 2* 1/2 y + 1/2 – 4 = 0 $

Semplifichiamo:

$x^2 + y^2 – 2( – 1/2 )x + y – 7/2 = 0 $

$x^2 + y^2 + x + y – 7/2 = 0 $

Rappresentiamo sul piano cartesiano il fascio di circonferenze:

 

 

Dato il fascio di rette di equazione  $(2-k)x + 3(2-k)y + 3k = 0$  dopo aver verificato che si tratta di un fascio improprio, determinare: …

Dato il fascio di rette di equazione 

$(2-k)x + 3(2-k)y + 3k = 0$ 

dopo aver verificato che si tratta di un fascio improprio, determinare:

  1. le rette del fascio che distano $sqrt(10)$  dal punto   $(2;0)$;
  2. se la retta   $x + 3y – 5 = 0$  appartiene al fascio.

 

Svolgimento (0)

Un fascio di rette si dice proprio se ogni sua retta passa per uno stesso punto, detto centro del fascio. Se, invece, tutte le rette sono parallele fra loro, il fascio si dice improprio.

Per stabilire la natura del fascio occorre osservare se il coefficiente angolare   $- a/b $ dipende o meno dal parametro  $k$ :

$ m = – a/b = – frac(2-k)(3(2-k)) = – 1/3 $

$ 2-k ≠ 0      k ≠ 2 $          

Il coefficiente angolare non dipende dal parametro  $k$ , quindi il fascio di rette è improprio.

 

Svolgimento (1)

Troviamo le rette del fascio che distano   $sqrt(10)$  dal punto  $A (2;0) $ ; poniamo quindi che:

$ d (r;A) = sqrt(10) $

Sapendo che tutte le rette del fascio hanno coefficiente angolare  $- 1/3 $ , apparterranno al fascio tutte le rette del tipo:

$ x + 3y + c = 0 $

Calcoliamo quindi la distanza fra questa retta generica e il punto  $A (2;0) $ :

$ d (r;A) = frac(| ax_0 + by_0 + c |)(sqrt(a^2 + b^2)) =  frac(| 1*2 + 3*0 + c |)(sqrt(1^2 + 3^2)) = $

$frac(| 2 + c |)(sqrt(1 + 9)) = frac(| 2 + c |)(sqrt(10)) $

Sapendo che questa distanza deve essere  $sqrt(10)$  poniamo che:

$ frac(| 2 + c |)(sqrt(10)) = sqrt(10) $

Risolviamo l’equazione e troviamo c:

$ | 2 + c | = 10         to     2 + c = – 10      ∨       2 + c = 10$

$ 2 + c = 10      to      c = 8 $

$ 2 + c = – 10      to       c = – 12 $

Avremmo così due rette:

$ r_1 = x + 3y + 8 = 0 $

$ r_2 = x + 3y – 12 = 0 $

 

Svolgimento (2)

Verifichiamo ora se la retta  $ x + 3y – 5 = 0 $  appartiene al fascio. Essendo un fascio improprio, apparterranno al fascio tutte le rette di coefficiente angolare  $- 1/3$, appartengono al fascio.

Calcoliamo quindi il coefficiente angolare della retta in questione:

$ m = – 1/3 $

La retta appartiene al fascio.

 

 

Determina i coefficienti a,b,c in modo che l’equazione $ax^2 + by^2 – 2x + 6y + c = 0 $  rappresenti la circonferenza passante per  $O (0;0)$   e  $A(2;1)$  e ….

Determina i coefficienti a,b,c in modo che l’equazione

$ax^2 + by^2 – 2x + 6y + c = 0 $ 

rappresenti la circonferenza passante per  $O (0;0)$   e  $A(2;1)$  e l’area del triangolo  $OAC$ , essendo  $OC$ un diametro.

 

Svolgimento

Sapendo che nell’equazione della circonferenza i coefficienti delle due variabili di secondo grado sono uguali, possiamo scrivere:

$ax^2 + ay^2 – 2x + 6y + c = 0 $

In questo modo avremmo solo due incognite. Ora, sfruttiamo la condizione di appartenenza dei punti alla circonferenza, sostituendo le coordinate dei punti alle variabili dell’equazione:

$ O ∈ C $

$a*0^2 + a*0^2 – 2*0 + 6*0 + c = 0 $

$ c = 0 $

 

$ A ∈ C $

$a*2^2 + a*1^2 – 2*2 + 6*1 + c = 0 $

$ 4a + a – 4 + 6 + c = 0 $

$ 5a + 2 + c = 0 $

 

Impostiamo ora il sistema:

$$
\left\{ \begin{array}{rl}
c = 0 &\\
3a + c + 2 = 0 &
\end{array}\right.
$$

Sostituendo la prima equazione nella seconda:

$ 3a + 0 + 2 = 0      to      a = – 2/5 $

Abbiamo quindi che:

$ a = b = – 2/5       ,        c = 0 $

 

Scriviamo quindi l’equazione della circonferenza:

$- 2/5 x^2  – 2/5 y^2 – 2x + 6y + 0 = 0 $

Trasformiamo l’equazione in modo che i coefficienti delle variabili di secondo grado siano 1:

$- 2 x^2  – 2 y^2 – 10 x + 30y = 0 $

$ x^2 + y^2 + 5 x – 15 y = 0 $

 

Rappresentiamo la circonferenza sul piano cartesiano:

$ C (-a/2 ; – b/2 )      to    C (-5/2 ;  (15)/2 ) $

$ r = sqrt((-a/2)^2 + (-b/2)^2 – c ) = sqrt((-5/2)^2 + (-(-15)/2)^2 – 0 ) = $

$ sqrt( (25)/4 + (225)/4 ) = sqrt((250/4) = frac(5 sqrt(10))(2) $

 

 

Essendo  $OC$  il diametro della circonferenza, esso varrà:

$ d = 2r = 2 * frac(5 sqrt(10))(2) = 5 sqrt(10) $

Sappiamo poi che il triangolo  $OAC$, essendo inscritto in una semicirconferenza, è rettangolo; di conseguenza, per determinare la sua area basterà moltiplicare fra loro i due cateti e dividere per due.

Conoscendo le coordinate dei punto  $O$  e  $A$, possiamo determinare la loro distanza:

$d = sqrt((x_1 – x_2)^2 + (y_1 – y_2)^2) $

$ OA = sqrt(( 2 – 0 )^2 + ( 1 – 0 )^2) = sqrt(4+1) = sqrt5 $

Ora, per trovare il cateto maggiore  $AC$  possiamo utilizzare il teorema di Pitagora:

$AC = sqrt(OC^2 – AO^2) = sqrt((5sqrt(10))^2 – (sqrt5)^2) = sqrt(250-5) = 7sqrt5 $

Calcoliamo ora la sua area:

$ A_(AOC) = frac(AO * AC)(2) = frac(sqrt5 * 7sqrt5)(2) = (35)/2 $

 

 

Nel fascio di circonferenze di equazione $ x^2 + y^2 – (k + 3) x + (k – 1) y – k – 3 = 0 $ Determinare quelle che soddisfano le seguenti condizioni: ….

Nel fascio di circonferenze di equazione

$ x^2 + y^2 – (k + 3) x + (k – 1) y – k – 3 = 0 $

Determinare quelle che soddisfano le seguenti condizioni:

  1. Hanno raggio uguale a 4;
  2. Hanno il centro appartenente alla retta  $x = 3$ ;
  3. Hanno il centro appartenente alla retta   $x + 2y + 1 = 0 $  ;
  4. Staccano sulla retta  $y = 1 $  una corda di lunghezza  $ sqrt(37)$ ;
  5. Non hanno punti in comune con l’asse  $x$.

 

Svolgimento (1)

La formula per determinare il raggio di una circonferenza è la seguente:

$ r = sqrt((a/2)^2 + (b/2)^2 – c) $

Troviamo quindi il valore del raggio in funzione di  $k$:

$ r = sqrt((- frac(k+3)(2))^2 + (frac(k-1)(2))^2 – (- k – 3)) = sqrt( frac(k^2+ 9 + 6k )(4) + frac(k^2 + 1 – 2k)(4) + k + 3) = $

$ sqrt( frac(k^2+ 9 + 6k + k^2 + 1 – 2k + 4k + 12)(4)) = sqrt(frac( 2k^2 + 8k + 22 )(4)) = $

$ sqrt(frac( 2 (k^2 + 4k + 11) )(4)) = sqrt(frac( k^2 + 4k + 11 )(2)) $

Sapendo che dobbiamo trovare le circonferenze che hanno raggio uguale a 4, poniamo il raggio trovato in funzione di k uguale a quattro:

$ sqrt(frac( k^2 + 4k + 11 )(2)) = 4 $

Risolviamo l’equazione ponendo prima le condizioni di esistenza:

$ C.E. $

$ k^2 + 4k + 11 >= 0 $

Passiamo all’equazione associata:

$ k^2 + 4k + 11 = 0 $

$ k = frac(- 4/2 pm sqrt((4/2)^2 – 11))(1) = – 2 pm sqrt(4 – 11) $

Abbiamo un delta negativo, di conseguenza l’equazione associata è impossibile; la disequazione, invece, è maggiore di zero per qualunque valore di k.

$ sqrt(frac( k^2 + 4k + 11 )(2)) = 4 $

$ (sqrt(frac( k^2 + 4k + 11 )(2)))^2 = 4^2 $

$ frac( k^2 + 4k + 11 )(2) = 16 $

$ k^2 + 4k + 11 = 32 $

$ k^2 + 4k + 11 – 32 = 0 $

$ k^2 + 4k – 21 = 0 $

$ k = frac(- 4/2 pm sqrt((4/2)^2 – (-21)))(1) = -2 pm sqrt(4 + 21) = -2 pm sqrt(25) = -2 pm 5 $

$ k = -2 + 5 = 3        ∨      k = -2 – 5 = -7 $

Sostituiamo questi valori di  $k$ all’equazione del fascio per determinare le equazioni delle circonferenze da noi cercate:

$ k = 3 $

$ x^2 + y^2 – (3+3)x + (3- 1)y – 3 – 3 = 0 $

$ C_1 : x^2 + y^2 – 6x + 2y – 6 = 0 $

$ k = – 7 $

$ x^2 + y^2 – (- 7+3)x + ( – 7 – 1)y – (-7) – 3 = 0 $

$ C_2 : x^2 + y^2 + 4x – 8y + 4 = 0 $

 

 

 

Svolgimento (2)

Troviamo ora le circonferenze che hanno centro appartenente alla retta   $x = 3$ . Il centro della circonferenza ha coordinate  $ ( – a/2  ;  – b/2) $  , quindi il centro in funzione di  $k$ sarà:

$ C ( – frac(- (k+3))(2)  ;  – frac(k-1)(2) )       to      C ( frac(k+3)(2) ; frac(1-k)(2) ) $

Sapendo che appartiene alla retta   $x = 3$ , sappiamo che l’ascissa del centro vale 3, quindi possiamo porre che:

$ frac(k+3)(2) = 3     to    k + 3 = 6    to   k = 3  $

Notiamo che questo valore di k è uguale a quello del punto precedente, quindi anche l’equazione della circonferenza sarà la stessa:

$ k = 3 $

$ x^2 + y^2 – (3+3)x + (3- 1)y – 3 – 3 = 0 $

$ C_3 : x^2 + y^2 – 6x + 2y – 6 = 0 $

 

 

 

Svolgimento (3)

Allo stesso modo, determiniamo le circonferenze il cui centro appartiene alla retta   $ x + 2y + 1 = 0 $ . Sappiamo che se un punto appartiene ad una retta, le sue coordinate, se sostituite alle variabili della retta, portano ad un’identità.

Per poter trovare il valore di k desiderato, sostituiamo le coordinate del centro generale del fascio all’equazione della retta:

$ C ( frac(k+3)(2) ; frac(1-k)(2) )    ∈  x + 2y + 1 = 0 $

$ frac(k+3)(2) + 2*frac(1-k)(2) +1 = 0 $

Risolviamo equazione:

$ frac(k+3)(2) + 1 – k +1 = 0 $

$ frac(k+3)(2) – k +2 = 0 $

$ k+3 – 2k +4 = 0 $

$ – k + 7 = 0      to    k = 7 $

Sostituiamo questo valore di  $k$ all’equazione del fascio:

$ k = – 7 $

$ x^2 + y^2 – ( 7+3)x + ( 7 – 1)y – 7 – 3 = 0 $

$ C_4 : x^2 + y^2 – 10x + 6y – 10 = 0 $

 

 

 

Svolgimento (4)

Sappiamo che le circonferenze che staccano sulla retta   $ y = 1 $  una corda hanno due punti in comune con la retta, cioè il sistema fra la circonferenza in questione e la retta ha due soluzioni reali distinte. Questi due punti distano fra loro  $ sqrt(37)$ .

Impostiamo quindi il sistema:

$$
\left\{ \begin{array}{rl}
y = 1 &\\
x^2 + y^2 – (k+3)x + (k-1)y – k – 3 = 0 &
\end{array}\right.
$$

Sostituendo la prima equazione nella seconda:

$ x^2 + 1^2 – (k+3)x + (k-1)*1 – k – 3 = 0 $

$ x^2 + 1 – kx – 3x + k – 1 – k – 3 = 0 $

$ x^2 – kx – 3x – 3 = 0 $

$ x^2 + (- k- 3) x – 3 = 0 $

Troviamo le due soluzioni:

$ x = frac(k+3 pm sqrt(k+3)^2 – 4*(-3))(2) = frac(k+3 pm sqrt(k^2 + 9 + 6k + 12))(2) = $

$ frac(k+3 pm sqrt(k^2 + 6k + 21))(2) $

Abbiamo quindi due punti, entrambi di ordinata 1 (perché appartenenti alla retta  $y=1$) e di ascissa:

$ x_1 = frac(k+3 + sqrt(k^2 + 6k + 21))(2)     ,     x_2 = frac(k+3 – sqrt(k^2 + 6k + 21))(2) $

Possiamo determinare la distanza fra questi due punti sottraendo l’ascissa più piccola a quella più grande:

$ d( x_1 ; x_2 ) = x_1 – x_2 =  frac(k+3 + sqrt(k^2 + 6k + 21))(2)  – frac(k+3 – sqrt(k^2 + 6k + 21))(2) = $

$ frac(k+3 + sqrt(k^2 + 6k + 21) – (k+3 – sqrt(k^2 + 6k + 21)) )(2) = $

$ frac(k+3 + sqrt(k^2 + 6k + 21) – k-3 + sqrt(k^2 + 6k + 21))(2) = $

$ frac(sqrt(k^2 + 6k + 21) + sqrt(k^2 + 6k + 21))(2) = $

$ frac( 2sqrt(k^2 + 6k + 21))(2) = sqrt(k^2 + 6k + 21) $

Poniamo questa distanza uguale a   $sqrt(37)$  :

$ sqrt(k^2 + 6k + 21) = sqrt(37) $

Determiniamo le condizioni di esistenza:

$ C.E. $

$ k^2 + 6k + 21 >= 0 $

Passiamo all’equazione associata:

$ k^2 + 6k + 21 = 0 $

$ k = frac(-6/2 pm sqrt((6/2)^2 – 21))() = -3 pm sqrt(9 – 21) $

Abbiamo un delta negativo, di conseguenza l’equazione associata è impossibile; la disequazione, invece, è maggiore di zero per qualunque valore di  $k$ .

$ sqrt(k^2 + 6k + 21) = sqrt(37) $

$ (sqrt(k^2 + 6k + 21))^2 = (sqrt(37))^2 $

$ k^2 + 6k + 21 = 37 $

$ k^2 + 6k + 21 – 37 = 0 $

$ k^2 + 6k – 16 = 0 $

$ k = frac(-6/2 pm sqrt((6/2)^2 – (16)))(1) = -3 pm sqrt(9 + 16) = $

$ -3 pm sqrt(25) = -3 pm 5 $

$ k = -5 + 5 = 2       ∨       k = -3 – 5 = -8 $

Sostituiamo i valori all’equazione del fascio:

$ k = 2 $

$ x^2 + y^2 – ( 2+3)x +  (2 – 1)y – 2 – 3 = 0 $

$ C_4 : x^2 + y^2 – 5x + y – 5 = 0 $

$ k = – 8 $

$ x^2 + y^2 – (-8+3)x + ( -8 – 1)y – (-8) – 3 = 0 $

$ C_5 : x^2 + y^2 + 5x – 9y + 5  = 0 $

 

 

 

Svolgimento (5)

Troviamo ora le circonferenze che non hanno punti in comune con l’asse x. Non essendoci punti in comune, l’intersezione fra la circonferenza e l’asse x darà un insieme vuoto.

$$
\left\{ \begin{array}{rl}
y = 0 &\\
x^2 + y^2 – (k+3)x + (k-1)y – k – 3 = 0 &
\end{array}\right.
$$

Sostituendo la prima equazione nella seconda:

$ x^2 + 0^2 – (k+3)x + (k-1)*0 – k – 3 = 0$

$ x^2 – (k+3)x – k – 3 = 0$

Utilizziamo la formula di risoluzione delle equazioni di secondo grado:

$ x = frac(k+3 ± sqrt((k+3)^2 – 4(-k-3)))(2) $

Affinché il sistema non abbia soluzioni, poniamo il delta minore di zero:

$(k+3)^2 – 4(-k-3) < 0 $

$ k^2 + 9 + 6k + 4k + 12 < 0 $

$ k^2 + 10k + 21 < 0 $

Passiamo all’equazione associata:

$ k^2 + 10k + 21 = 0 $

$ k = frac(-(10)/2 ± sqrt((-(10)/2)^2 – 21))(1) = -5 ± sqrt(25 – 21) = -5 ± 2 $

$ k = -5 + 2 = – 3      ∨     k = – 5 – 2 = – 7 $

Poiché la disequazione è minore di zero, sarà risolta per valori interni alle radici:

$ S : – 7 < k < – 3 $

Di conseguenza, tutte le circonferenze date da un qualunque k comprese nell’intervallo trovato non hanno punti in comune con l’asse x.

 

 

Su una carica puntiforme  $ q = 1,2 * 10^(-3) C $  agisce una forza elettrostatica di intensità pari a $9,0 N$. 

Su una carica puntiforme  $ q = 1,2 * 10^(-3) C $  agisce una forza elettrostatica di intensità pari a $9,0 N$. 

  • Qual è l’intensità del campo elettrico nel punto occupato dalla carica?
  • Quali sono la direzione e il verso del vettore campo elettrico in quel punto rispetto a quelli della forza elettrica su q?

 

Svolgimento

Possiamo calcolare l’intensità del campo elettrico, conoscendo la carica e la forza che agisce su di essa, partendo dalla definizione di campo elettrico:

$ E = F/q = frac(9,0 N)(1,2 * 10^(-3) C ) = 7,5 * 10^3 N/C $

La carica puntiforme q si trova all’interno di un campo elettrico generato da una carica Q. Dato che la carica è positiva, sappiamo che il vettore forza e il vettore campo elettrico hanno stessa direzione e stesso verso:

 

 

 

Una carica   $ q_1 = 3,8 * 10^(-1) C $   subisce l’azione di una forza elettrostatica di modulo  $ F_1 = 17 N $.

Una carica   $ q_1 = 3,8 * 10^(-1) C $   subisce l’azione di una forza elettrostatica di modulo  $ F_1 = 17 N $.  Nella stessa posizione una carica $ q_2 $  risente di una forza  $ F_2 = 25 N $   .

  • Determina il valore di   $ q_2 $.

 

Svolgimento

Sapendo che una carica elettrica posta nello spazio genera una campo elettrico, possiamo determinare l’intensità del campo elettrico generato dalla carica  $ q_1 $:

$ E = frac(F_1)(q_1) = frac(17 N)(3,8 * 10^(-1) C ) = 44,74  N/C $

Poiché anche la carica  $ q_2 $ si trova nello stesso campo elettrico, possiamo determinare la sua carica con la formula inversa:

$ E = frac(F_2)(q_2)     to     q_2 = frac(F_2)(E) $

$ q_2 = frac(F_2)(E) = frac(25 N)(44,74 N/C) = 0,56 C $

 

 

Una carica Q si trova nel vuoto e produce in un punto P un campo elettrico di modulo  $ 2,0 * 10^4 N/C $.  Il punto P si trova a una distanza di   $0,40 m$   da Q.   Determina Q.

Una carica Q si trova nel vuoto e produce in un punto P un campo elettrico di modulo  $ 2,0 * 10^4 N/C $.  Il punto P si trova a una distanza di   $0,40 m$   da Q.   Determina Q.

 

Svolgimento

L’intensità del campo elettrico è data dalla formula  $ E = k_0 * frac(Q)(r^2)  $ ; possiamo quindi determinare l’intensità della carica ricavando Q:

$ Q = frac(E * r^2)(k_0)=  frac(2,0 * 10^4 N/C * (0,40 m)^2)(8,99 * 10^9 frac(N * m^2)(c^2)) =   $

$ = 0,036 * 10^(-5) C = 0,36 µC $

 

 

Una carica  $ Q = 3,0 * 10^(-5) C $   genera a una distanza di   $40,0 cm$   un campo elettrico di modulo   $  1,2 * 10^5 N/C $  . La carica si trova nel vuoto?

Una carica  $ Q = 3,0 * 10^(-5) C $   genera a una distanza di   $40,0 cm$   un campo elettrico di modulo   $  1,2 * 10^5 N/C $  . La carica si trova nel vuoto?

 

Svolgimento

La formula che descrive il modulo del campo elettrico di una carica nel vuoto è la seguente:

$ E = k_0 * frac(Q)(r^2)  $

Mentre se la carica si trova in un mezzo isolante, il campo elettrico è dato dalla formula:

$ E = frac(k_0)(ε_r) * frac(Q)(r^2)  $

Quindi, in generale, possiamo scrivere la formula del campo elettrico generico per mezzo di una costante:

$ E = x * frac(Q)(r^2)  $

Poiché conosciamo il valore della carica, del campo elettrico e ella distanza, possiamo ricavare  $x$ :

se questa vale  $ 8,99 * 10^9  $ , che corrisponde a  $  k_0  $ , sapremo che la carica si trova nel vuoto, altrimenti sarà immersa in un messo isolante.

Ricaviamo  $x$:

$ E = x * frac(Q)(r^2)    to    x = frac(E * r^2)(Q)  $

$ x = frac(E * r^2)(Q) = frac(1,2 * 10^5 N/C * (0,40 * 10^(-2) m)^2)(3,0 * 10^(-5) C) =  $

$ = 640 * 10^6 frac(N * m^2)(C^2) $

Possiamo affermare che la carica non si trova nel vuoto, e possiamo calcolare la costante dielettrica del mezzo:

$ x = frac(k_0)(ε_r)     to     ε_r = frac(k_0)(x)  $

$ ε_r = frac(k_0)(x) = frac(8,99 * 10^9)(640 * 10^6) = 0,014 * 10^3 = 14 $

 

 

Un protone genera nello spazio vuoto circostante un campo elettrico e un campo gravitazionale. Calcola il rapporto fra il modulo del campo elettrico e il modulo del campo gravitazionale generati dal protone a distanza r.

Un protone genera nello spazio vuoto circostante un campo elettrico e un campo gravitazionale. Calcola il rapporto fra il modulo del campo elettrico e il modulo del campo gravitazionale generati dal protone a distanza r.

 

Svolgimento

Sapendo che la carica di un protone, uguale in modulo a quella di un elettrone, vale  $ 1,6 * 10^(-19) C $ ,  possiamo determinare il campo elettrico generato dal protone a distanza  $r$ :

$ E_E = k_B * frac(Q)(r^2) = 8,99 * 10^9 * frac(1,6 * 10^(-19) C)(r^2) = frac(14,4 * 10^(-10))(r^2) N/C  $

Sapendo poi che la massa di un protone vale $ 1,67 * 10^(-27) kg $ , calcoliamo il campo gravitazionale generato dal protone utilizzando la legge di Newton:

$ E_G = G * frac(m)(r^2) = 6,67 * 10^(-11) * frac(1,67 * 10^(-27))(r^2) = $

$ frac(11,1 * 10^(-38))(r^2) N/(kg)  $

Calcoliamo il rapporto fra i due campi:

$ frac(E_E)(E_G) = frac(frac(14,4 * 10^(-10))(r^2)  N/C)(frac(11,1 * 10^(-38))(r^2)  N/(kg) )  =  $

$ frac(14,4 * 10^(-10))(r^2) N/C * frac(r^2)(11,1 * 10^(-38)) (kg)/N = 1,3 * 10^(28) (kg)/C $ 

 

 

Una carica puntiforme $Q = 3 * 10^(-3) C$ è fissata in un punto dello spazio vuoto. Una seconda carica q di massa $ m = 4,2 * 10^(-3) kg $ si trova alla distanza di $2m$ dalla prima …

Una carica puntiforme  $Q = 3 * 10^(-3) C $    è fissata in un punto dello spazio vuoto. Una seconda carica q di massa   $ m = 4,2 * 10^(-3) kg $   si trova alla distanza di $2m$ dalla prima e, lasciata libera, inizia a muoversi con un’accelerazione di $ 5 m/s^2 $   .  Calcola il valore di  $q$ .

 

Svolgimento

Sapendo che la seconda carica subisce un’accelerazione causata dalla carica Q, possiamo affermare che la forza elettrostatica che subisce è uguale alla forza descritta dal secondo principio della dinamica:

$ F_E = F $

$ k_0 * frac(Qq)(r^2) = m * a $

Ricaviamo da qui la carica q:

$ q = frac(m * a * r^2 )(k_0 * Q) = frac(4,2 * 10^(-3) kg * 5 m/s^2 * (2m)^2)(8,99 * 10^9 frac(N * m^2)(C^2) * 3 * 10^(-3) C ) $

 

Un condensatore ha l’armatura positiva a un potenziale  $+20V$  e l’armatura negativa a  $+5V$. Questi valori sono riferiti al potenziale di terra. La sua capacità è di  $3,0 nF$. Determina la carica presente sulle due armature.

Un condensatore ha l’armatura positiva a un potenziale  $+20V$  e l’armatura negativa a  $+5V$.

Questi valori sono riferiti al potenziale di terra. La sua capacità è di  $3,0 nF$.

Determina la carica presente sulle due armature.

 

Svolgimento

Conoscendo i valori di potenziale delle singole armature, siamo in grado di determinare la differenza di potenziale fra di esse:

$ ∆V = |V_1 – V_2| = |20V – 5V| = 15 V $

Sapendo che la capacità di un condensatore è data dalla formula  $C = frac(C)(∆V) $   , possiamo ricavare la carica con la formula inversa:

$ C = frac(Q)(∆V)     to     Q = C * ∆V $

$ Q = C * ∆V = 3,0 * 10^(-9) F * 15 V = 45 * 10^(-9) C $

 

 

Un condensatore di capacità  $2,9 nF$  ha una carica    $Q^(+) = + 7,2 μC $   sull’armatura positiva e una carica  $Q^(-) = – 7,2 μC $   sull’armatura negativa.

Un condensatore di capacità  $2,9 nF$  ha una carica    $Q^(+) = + 7,2 μC $   sull’armatura positiva e una carica  $Q^(-) = – 7,2 μC $   sull’armatura negativa.

Qual è la differenza di potenziale ai capi del condensatore?

 

Svolgimento

Sapendo che la capacità di un condensatore è data dalla formula  $C = frac(Q)(∆V)$  , possiamo ricavare la

differenza di potenziale con la formula inversa:

$ C = frac(Q)(∆V)     to     ∆V = Q/C $

$ ∆V = Q/C = frac(7,2 * 10^(-6) C)(2,9 * 10^(-9) F) = 2,5 * 10^3 V $

 

 

Due cariche puntiformi    $q_1 = 7 * 10^(-2) C $  e   $q_2 = 4 * 10^(-2) C $    si trovano nel vuoto a una distanza di 2,00m.   A quale distanza dalla seconda carica si trovano i punti, sulla retta che congiunge le due cariche, il cui il campo elettrico generato dalle stesse si annulla?

Due cariche puntiformi    $q_1 = 7 * 10^(-2) C $  e   $q_2 = 4 * 10^(-2) C $    si trovano nel vuoto a una distanza di 2,00m.  

A quale distanza dalla seconda carica si trovano i punti, sulla retta che congiunge le due cariche, il cui il campo elettrico generato dalle stesse si annulla?

 

 

Svolgimento

Chiamiamo con  $x$  la distanza che separa il punto in cui il campo elettrico è nullo dalla seconda carica.

Poiché in quel punto il campo elettrico è nullo, sappiamo che in quel punto sono nulle anche le forze che agiscono.

Di conseguenza, possiamo affermare che nel punto P i vettori forza che dipendono dalle due cariche sono uguali e contrari:

$ F_1 = F_2 $

Applicando la legge di Coulomb:

$ k_0 * frac(q_1)((d-x)^2) = k_0 * frac(q_2)(x^2) $

 

Risolviamo l’equazione determinando $x$:

$ frac(q_1)((d-x)^2) =  frac(q_2)(x^2) $

$ q_1 * x^2 = q_2 * (d-x)^2 $

$ q_1 * x^2 = q_2 * (d^2 + x^2 – 2qx) $

$ q_1 * x^2 = q_2 * d^2 + q_2 * x^2 – 2 q_2 * dx $

$ q_1 * x^2 – q_2 * d^2 – q_2 * x^2 + 2 q_2 * dx = 0 $

$ ( q_1 – q_2 ) * x^2 – q_2 * d^2 + 2 q_2 * dx = 0 $

Sostituiamo i valori numerici:

$ ( 7 * 10^(-2) – 4 * 10^(-2) ) * x^2 – 4 * 10^(-2) * 2^2 + 2 * 4 * 10^(-2) * 2x = 0 $

$ 3 * 10^(-2) x^2 + 16 * 10^(-2) x – 16 * 10^(-2) = 0 $

$ 3 x^2 + 16 x – 16 = 0 $

$ x = frac(-8 pm sqrt(64 + 48))(3) = frac(-8 pm 10,58)(3)      to     $

$ x = frac(-8 + 10,58)(3) = 0,86 $

I punti richiesti si trovano quindi a  $0,86 m$  dalla seconda carica.

 

 

In prossimità di una distribuzione piana infinita di carica, una carica $q = 2,6 * 10^(-6) C $ risente di una forza $F_1 = 40 N $. La densità di carica superficiale varia da un valore iniziale $ σ_1 $ fino a un valore finale $ σ_2 $

In prossimità di una distribuzione piana infinita di carica, una carica   $q = 2,6 * 10^(-6) C $   risente di una forza  $F_1 = 40 N $   .

La densità di carica superficiale varia da un valore iniziale   $ σ_1 $    fino a un valore finale   $ σ_2 $    e, alla fine, la stessa carica subisce una forza   $F_2 = 70 N $    che ha lo stesso verso della forza   $F_1$ .

Determina la differenza fra le due densità di carica   $∆ σ = σ_2 – σ_1 $  .

 

Svolgimento

Per determinare la densità di carica, consideriamo la formula   $E = frac(σ)(2ε) $   che descrive l’intensità del campo elettrico nel caso di una superficie piana infinita di carica.

Ricaviamo la densità:

$ E = frac(σ)(2ε)     to     σ = E * 2ε $

Possiamo esprimere il campo elettrico come   $ E = F/q$   :

$ σ = E * 2ε = F/q * 2ε $

Applichiamo questa formula nel primo e nel secondo caso, cioè nei casi delle due diverse forze:

$ σ_1 = F_1/q * 2ε = frac(40 N)(2,6 * 10^(-6) C) * 2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2) = $

$ 272,4 * 10^(-6) C/m^2 $

$ σ_2 = F_2/q * 2ε = frac(70 N)(2,6 * 10^(-6) C) * 2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2) = $

$ 476,75 * 10^(-6) C/m^2 $

 

Determiniamo quindi la differenza fra le due densità:

$ ∆ σ = σ_2 – σ_1 = 476,75 * 10^(-6) C/m^2  – 272,4 * 10^(-6) C/m^2 = $

$ 2,0 * 10^(-4) C/m^2 $

 

Una carica    $ q = 8,3 microC$    di massa    $ m = 0,15 kg$ è appesa con un filo rigido lungo  $35 cm$  sopra ad una distribuzione piana infinita di carica di densità   $ σ = 4,3 * 10^(-6) C/m^2 $ .

Una carica    $ q = 8,3 microC$    di massa    $ m = 0,15 kg$ è appesa con un filo rigido lungo  $35 cm$  sopra ad una distribuzione piana infinita di carica di densità   $ σ = 4,3 * 10^(-6) C/m^2 $ .

Sia la carica sia il piano si trovano nel vuoto.  La carica è in equilibrio.

  • Quanto vale la forza vincolare esercitata sul filo?

Supponi di spostare la carica dalla posizione di equilibrio.

  • Calcola il periodo di oscillazione del pendolo, nell’ipotesi di piccole oscillazioni.

 

 

Svolgimento

La carica è sottoposta a due forze: quella gravitazionale, descritta dal secondo principio della dinamica, per cui    $F_g = m * g $ , e quella elettrica, data dalla formula  $F_e = E * q $ .

Conoscendo la densità di carica del piano, sappiamo che il campo elettrico che questo genera può essere scritto  $E = frac(σ)(2ε) $  .

La forza elettrica diventa quindi   $F_e = frac(σ)(2ε) * q  $ .

Determiniamo il valore delle due forze:

$F_g = m * g = 0,15 kg * 9,8 m/s^2 = 1,47 N $

$ F_e = frac(σ)(2ε) = frac(4,3 * 10^(-6) C/m^2)(2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) * 8,3 * 10^(-6) C = 2,02 N $

 

Dato che le forze hanno stessa direzione ma verso opposto, per calcolare la forza vincolare esercitata sul filo dobbiamo calcolare la loro differenza:

$ F_(TOT) = F_e – F_g = 2,02 N – 1,47 N = 0,55 N $

 

Per risolvere il secondo punto del problema, ricordiamo che il periodo di oscillazione del pendolo è dato dalla formula  $ T = 2π * sqrt(l/g) $ .

Possiamo calcolare quindi il suo valore:

$ T = 2π * sqrt(l/g) = 2π * sqrt(frac(0,35 m)(9,8 m/s^2)) = 1,19 s $

 

 

Una particella di massa   $m = 3,0 * 10^(-3) kg $  possiede una carica   $ q = 7,8 * 10^(-4) C  $   ed è posta in prossimità di un piano infinito di carica. Lasciata libera di muoversi, sotto la sola azione della forza elettrostatica, in  $240s$ percorre $30cm$.

Una particella di massa   $m = 3,0 * 10^(-3) kg $  possiede una carica   $ q = 7,8 * 10^(-4) C  $   ed è posta in prossimità di un piano infinito di carica.

Lasciata libera di muoversi, sotto la sola azione della forza elettrostatica, in  $240s$ percorre $30cm$.

Calcola la densità superficiale di carica del piano infinito.

 

Svolgimento

Dalla definizione di campo elettrico   $ E = F/q$   ricaviamo la forza:

$ E = F/q      to     F = E * q $

Sapendo che la particella percorre  $30 cm$   in   $240 s$, possiamo ricavare l’accelerazione alla quale è sottoposta:

$ S = 1/2 at^2      to     a = frac(2S)(t^2) $

$ a = frac(2S)(t^2) = frac(2 * 30 * 10^(-2) m)((240 s)^2) = 1,04 * 10^(-5) m/s^2 $

 

La particella è quindi sottoposta ad una forza, descritta dal secondo principio della dinamica, che determina la sia accelerazione   $ F = m * a$    .

Possiamo eguagliare le due forze e ricavare il valore del campo elettrico nel quale la particella si trova:

$ E * q = m * a $

$ E = frac(m * a)(q) = frac(3,0 * 10^(-3) kg * 1,04 * 10^(-5) m/s^2)(7,8 * 10^(-4) C ) = 0,4 * 10^(-4) N/C $

Nel caso di una distribuzione piana infinita di carica, poi, il valore del campo elettrico è descritto dalla formula   $ E = frac(σ)(2ε)$   .

Possiamo quindi determinare la densità di cariche:

$ σ = E * 2ε = 0,4 * 10^(-4) N/C  * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2) = $

$ 7,08 * 10^(-16) C/m^2 = 7,1 * 10^(-16) C/m^2 $ 

 

 

Una particella di massa   $ m = 2 * 10^(-11) kg$ possiede una carica q e  si trova in equilibrio nel vuoto al di sopra di un piano infinito di carica con densità  $ σ = 6,9 C/m^2 $ .

Una particella di massa   $ m = 2 * 10^(-11) kg$ possiede una carica q e  si trova in equilibrio nel vuoto al di sopra di un piano infinito di carica con densità  $ σ = 6,9 C/m^2 $ .

La carica si trova a una distanza di 20 cm dal piano.

  • Che segno deve avere $q$?
  • Se la stessa carica si trovasse a una distanza di 10 cm dal piano, sarebbe comunque il equilibrio? Perché?
  • Calcola il valore di $q$.

 

Svolgimento

Affinché la particella sia in equilibrio sospesa sopra il piano, deve essere per forza positiva. Se infatti la particella fosse negativa, verrebbe attratta dal piano positivo e cadrebbe verso il basso.

 

 

La particella è sottoposta a due forze opposte: la forza elettrica che la spinge verso l’alto, poiché è repulsiva a causa del piano positivo, e la forza gravitazionale che tende a spingerla verso il basso.

Dato che la particella è in equilibrio, le due forze sono uguali e si bilanciano.

Questa condizione è possibile solo alla distanza di $20 cm$ dal piano; se infatti la particella fosse più vicina e si trovasse alla distanza di  $10 cm$, la forza elettrica sarebbe maggiore di quella gravitazionale, e la particella verrebbe allontanata.

Per trovare  il valore di q, eguagliamo le due forze:

$ F_C = F_g $

$ E * q = m * g      to     q = frac(m * g)(E) $

Poiché conosciamo la densità di carica del piano, possiamo esprimere il campo elettrico con la formula  $ E = frac(σ)(2ε) $ :

$ q = frac(m * g)(frac(σ)(2ε)) = frac(m * g * 2ε)(σ) $

$ q = frac(m * g * 2ε)(σ) = frac(2*10^(-11) kg * 9,8 m/s^2 * 2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2))(6,9 C/m^2) = $

$ 50,35 * 10^(-23) C = 5 * 10^(-32) C $

 

 

Due piani infiniti sono disposti parallelamente l’uno all’altro e possiedono rispettivamente densità di carica   $ σ_1 = 1,5 * 10^(-6) C/m^2$    e    $ σ_2 = – 4,5 * 10^(-6) C/m^2$  . Determina il modulo, la direzione e il verso del vettore campo elettrico in ciascuna delle tre regioni di spazio individuate dai due piani.

Due piani infiniti sono disposti parallelamente l’uno all’altro e possiedono rispettivamente densità di carica   $ σ_1 = 1,5 * 10^(-6) C/m^2$    e    $ σ_2 = – 4,5 * 10^(-6) C/m^2$  .

Determina il modulo, la direzione e il verso del vettore campo elettrico in ciascuna delle tre regioni di spazio individuate dai due piani.

 

 

Svolgimento

Consideriamo il condensatore piano in figura: chiamiamo A,B,C le tre zone che vendono individuate dalle due piastre.

Le linee del campo elettrico sono uscenti dalla piastra positiva e entranti in quella negativa.

Calcoliamo quindi i campi elettrici generati dalle due piastre singolarmente:

$ E_1 = frac( σ_1)(2ε) = frac(1,5 * 10^(-6) C/m^2)(2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) =  $

$ 0,085 * 10^6 N/C $

$ E_2 = frac(σ_2)(2ε) = frac( -4,5 * 10^(-6) C/m^2)(2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) =  $

$ – 0,254 * 10^6 N/C $

 

Nelle zone A e C i vettori campo elettrico hanno stessa direzione, ma verso opposto.

Per determinare il campo elettrico totale, quindi, dobbiamo sottrarre i singoli campi elettrici, prendendoli in valore assoluto:

$ E_A = |E_2| – |E_1| = |  – 0,254 * 10^6 N/C | – | 0,085 * 10^6 N/C | = $

$ 0,17 * 10^6 N/C $

$ E_C = |E_1| – |E_2| = | 0,085 * 10^6 N/C | – | -0,254 * 10^6 N/C | = $

$ – 0,17 * 10^6 N/C $

 

Nella zona B, invece, i vettori campo elettrico hanno stessa direzione e stesso verso, e vanno quindi sommati:

$ E_B = |E_2| + |E_1| = | – 0,254 * 10^6 N/C | + | 0,085 * 10^6 N/C | = $

$ 0,34 * 10^6 N/C $

 

 

La carica  $ q_1 = – 2,5 * 10^(-3) C $, posta nel vuoto in prossimità di un distribuzione piana infinita di carica, è soggetta ad una forza di intensità  $-5000N$. ….

La carica  $ q_1 = – 2,5 * 10^(-3) C $, posta nel vuoto in prossimità di un distribuzione piana infinita di carica, è soggetta ad una forza di intensità  $-5000N$.

  • Calcola la densità superficiale di carica che si trova nel vuoto.

Immagina che la carica e il piano fossero invece immersi in un mezzo con costante dielettrica pari a  $2,5 $.

  • Calcola allora la densità superficiale di carica che si trova nel piano.

 

Svolgimento

Poiché ci troviamo in prossimità di una distribuzione piana infinita di carica, l’intensità del campo elettrico è data dalla formula  $ E = frac(σ)(2ε) $  . Da qui, ricaviamo la densità di carica:

$ E = frac(σ)(2ε)      to    σ = E *  2 ε  $ 

Esprimiamo il campo elettrico come forza fratto carica e determiniamo la densità superficiale di carica nel vuoto:

$ σ = F/q * 2ε_0 = frac(- 5000 N)(-2,5 * 10^(-3) C) * 2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2) =$

$ 35416 * 10^(-9) C/m^2 = 3,5 * 10^(-5) C/m^2 $

Nel caso in cui ci troviamo in un mezzo isolante, la costante dielettrica assoluta vale  $ ε = ε_0 * ε_r $ .

Di conseguenza, la densità superficiale di carica sarà data dalla formula:

$ σ = F/q * 2 ε = F/q *  2 ε_0 ε_r $ 

$ σ = frac(- 5000 N)(-2,5 * 10^(-3) C) * 2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2) * 2,5 = 8,95 * 10^(-5) C/m^2 $

 

 

Una porzione di un piano infinito uniformemente carico ha una superficie di   $4,0 m^2$  e contiene una carica pari a  $6,7 μC $ . Quanto vale l’intensità del campo elettrico generato dal piano di carica?

Una porzione di un piano infinito uniformemente carico ha una superficie di   $4,0 m^2$  e contiene una carica pari a  $6,7 μC $ .

Quanto vale l’intensità del campo elettrico generato dal piano di carica?

 

Svolgimento

Nel caso di una distribuzione piana infinita di carica, il valore del campo elettrico è descritto dalla formula  $ E = frac(σ)(2 ε) $ . Per prima cosa, quindi, determiniamo la densità di cariche:

$ σ = frac(Q)(S) = frac( 6,7 * 10^(-6) C)(4,0 m^2) = 1,68 * 10^(-6) C/m^2 $

Determiniamo ora l’intensità dl campo elettrico:

$ E = frac(σ)(2 ε) = frac(1,68 * 10^(-6) C/m^2)(2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) =  $

$ 0,095 * 10^6 N/C = 9,5 * 10^4 N/C $

 

 

Un piano infinito di carica, posto nel vuoto, ha una densità superficiale di carica, uniforme in tutto il piano, pari a   $ 3,9 * 10^(-9) C/m^2 $.    Qual è l’intensità del vettore campo elettrico generato dal piano infinito?

Un piano infinito di carica, posto nel vuoto, ha una densità superficiale di carica, uniforme in tutto il piano, pari a   $ 3,9 * 10^(-9) C/m^2 $.   

Qual è l’intensità del vettore campo elettrico generato dal piano infinito?

 

Svolgimento

Nel caso di una distribuzione piana infinita di carica, il valore del campo elettrico è descritto dalla formula  $ E = frac(σ)(2ε) $    :

$ E = frac(σ)(2ε) = frac(3,9 * 10^(-9) C/m^2)(2 * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) = 2,2 * 10^2 N/C $

 

Una carica  $ q =1,2 * 10^(-1) C$  si trova nel centro di una sfera con una superficie di  $34,5 m^2 $. Calcola il modulo del campo elettrico sui punti della sfera.

Una carica  $ q =1,2 * 10^(-1) C$  si trova nel centro di una sfera con una superficie di  $34,5 m^2 $.

Calcola il modulo del campo elettrico sui punti della sfera.

 

Svolgimento

Conoscendo la formula della superficie della sfera, possiamo determinare, attraverso la formula inversa, il valore del raggio:

$S = 4πr^2     to      r = sqrt(frac(S)(4π)) = sqrt(frac(34,5 m^2)(4π)) = 1,66 m $

Per determinare l’intensità del campo elettrico sui punti della sfera utilizziamo la formula   $ E = k_0 * frac(q)(r^2) $  :

$ E = k_0 * frac(q)(r^2) = 8,99 * 10^9 * frac(N*m^2)(C^2) * frac(1,2 * 10^(-1) C)((1,66m)^2) = $

$ 3,9 * 10^8 N/C $

 

 

Una superficie  $Ω$  chiusa contiene tre cariche puntiformi nel vuoto. Calcola il flusso di E attraverso la superficie …

Una superficie  $Ω$  chiusa contiene tre cariche puntiformi nel vuoto. Calcola il flusso di E attraverso la superficie nel caso in cui:

  • $ q_1 = – 1,6 * 10^(-4) C $   ,   $ q_2 = 2,0 * 10^(-4) C $    e    $ q_3 = – 2,0 * 10^(-4) C $
  • $ q_1 =  1,6 * 10^(-4) C $   ,   $ q_2 = 2,0 * 10^(-4) C $    e    $ q_3 =  2,0 * 10^(-4) C $
  • $ q_1 = – 1,6 * 10^(-4) C $   ,   $ q_2 = – 2,0 * 10^(-4) C $    e    $ q_3 = – 2,0 * 10^(-4) C $

 

 

Svolgimento

Per calcolare il flusso attraverso una superficie chiusa, utilizziamo il teorema di Gauss, per cui:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε_0) $

 

Caso 1

Calcoliamo quindi la carica totale nel primo caso:

 $ Q_(Tot) =  – 1,6 * 10^(-4) C  + 2,0 * 10^(-4) C – 2,0 * 10^(-4) C = – 1,6 * 10^(-4) C $

Applichiamo il teorema di Gauss:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε_0) = frac(- 1,6 * 10^(-4) C)(8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) = $

$ 1,8 * 10^7 frac(N * m^2)(C) $

Allo stesso modo, determiniamo il flusso nel secondo e nel terzo caso:

 

Caso 2

 $ Q_(Tot) =  1,6 * 10^(-4) C  + 2,0 * 10^(-4) C + 2,0 * 10^(-4) C = 5,6 * 10^(-4) C $

$ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε_0) = frac( 5,6 * 10^(-4) C)(8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) = $

$ 6,3 * 10^7 frac(N * m^2)(C) $

 

Caso 3

$ Q_(Tot) =  – 1,6 * 10^(-4) C  – 2,0 * 10^(-4) C – 2,0 * 10^(-4) C = – 5,6 * 10^(-4) C $

$ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε_0) = frac( – 5,6 * 10^(-4) C)(8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N*m^2)) = $

$ – 6,3 * 10^7 frac(N * m^2)(C) $

 

Una carica q è racchiusa in una superficie chiusa e il flusso del campo elettrico attraverso di essa vale $4,6 * 10^3 frac(N * m^2)(C) $. Determina il valore della carica $q$…

Una carica q è racchiusa in una superficie chiusa e il flusso del campo elettrico attraverso di essa vale   $4,6 * 10^3 frac(N * m^2)(C) $ .   Determina il valore della carica  $q$ se:

  • La carica è nel vuoto.
  • La carica è immersa in un mezzo con $ ε_r = 2,7$ .

 

Svolgimento

Nel primo caso, sapendo che la carica è nel vuoto, possiamo ricavarla dalla formula del teorema di Gauss:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε_0)     to      Q = Φ (vecE) * ε_0 $

$ Q = Φ (vecE) * ε_0 = 4,6 * 10^3 frac(N * m^2)(C) * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N * m^2) = $

$ 40,7 * 10^(-9) C = 41 * 10^(-9) C $

Nel secondo caso, invece, la carica è immersa in un mezzo isolante. Nella formula del flusso, dobbiamo quindi considerare anche la costante dielettrica del mezzo:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε_0 * ε_r)     to      Q = Φ (vecE) * ε_0 * ε_r $

$ Q = Φ (vecE) * ε_0  * ε_r = $

$ 4,6 * 10^3 frac(N * m^2)(C) * 8,854 * 10^(-12) frac(C^2)(N * m^2) * 2,7 = 11 * 10^(-9) C $

 

 

 

Un cilindro di raggio r e altezza h è immerso in un campo elettrico uniforme diretto lungo l’asse del cilindro. Determina il flusso del campo elettrico …

Un cilindro di raggio r e altezza h è immerso in un campo elettrico uniforme diretto lungo l’asse del cilindro. Determina il flusso del campo elettrico:

  • Attraverso la superficie laterale del cilindro;
  • Attraverso ogni superficie di base del cilindro;
  • Totale attraverso il cilindro.

 

 

Svolgimento

Il flusso del campo elettrico è dato dalla formula

$ Φ ( vecE ) = vecE * vecS = E * S * cos α $

 

In un qualsiasi punto della superficie laterale del cilindro, il vettore superficie è uscente, ed è perpendicolare alla superficie stessa, quindi anche al vettore campo elettrico. L’angolo che si forma fra essi è quindi di  $90°$.

Il flusso attraverso la superficie è quindi nullo:

$ Φ ( vecE ) = vecE * vecS = E * S * cos α = E * S * cos(90°) = 0 $

Nella superficie di base del cilindro, invece, il vettore superfici e il vettore campo elettrico giacciono sulla stessa retta, e l’angolo che si forma fra essi è di  $0°$;  ciò significa che il flusso attraverso le basi è massimo.

Per determinarlo, sappiamo che:

$ S= πr^2 $

Il flusso sarà quindi:

$  Φ (vecE) = E * πr^2 $

nella base in cui il vettore superficie e il vettore campo elettrico hanno lo stesso verso, e

$ Φ (vecE) = – E * πr^2 $

nella base in cui il vettore superficie e il vettore campo elettrico hanno verso opposto.

Il flusso totale che attraversa il cilindro è dato dalla somma del flusso che attraversa la superficie e da quello che attraversa le due basi:

$ Φ (vecE)_(Tot) = 0 + E * πr^2 – E * πr^2 = 0 $

 

 

Due cariche puntiformi positive sono immerse in un mezzo di costante dielettrica  $ ε_r = 1,8 $  a una distanza di  $1,5m$. La carica $q_1$ vale   $5,2 * 10^(-3) C $  .

Due cariche puntiformi positive sono immerse in un mezzo di costante dielettrica  $ ε_r = 1,8 $  a una distanza di  $1,5m$. La carica $q_1$  vale   $5,2 * 10^(-3) C $  .

Il campo elettrico totale si annulla in un punto che dista $0,50m$ da  $q_1$  e appartiene al segmento che congiunge le due cariche.

  • Quanto vale $q_2$ ?
  • Sposti le cariche nel vuoto: il campo elettrico si annulla in una posizione diversa?

 

 

Svolgimento

Nel punto in cui il campo elettrico si annulla, sono nulle anche le forze che agiscono sul punto stesso. Ciò significa che in quel punto i vettori forza devono essere uguali e contrari.

Possiamo quindi eguagliare le forze che agiscono in quel punto per ricavare la seconda carica:

$ F_1 = F_2 $

$ frac(k_0)(ε_r) * frac(q_1 q)(r^2) = frac(k_0)(ε_r) * frac(q_2 q)((d-r)^2) $

$ frac(q_1 )(r^2) = frac(q_2 )((d-r)^2) $

$ q_2 = frac(q_1 (d-r)^2)(r^2) = frac(5,2 * 10^(-3) * (1,5 – 0,5)^2)(0,5 ^2) = 2,1 * 10^(-2) C $

Se le cariche fossero poste nel vuoto il campo elettrico si annullerebbe sempre nella stessa posizione, poiché la presenza o meno della costante dielettrica non influisce nello svolgimento dei calcoli.

 

Osserva la distribuzione di cariche della figura.  Calcola il flusso del campo elettrico, corrispondente alla distribuzione totale delle cariche, attraverso ognuna delle superfici indicate.

Osserva la distribuzione di cariche della figura.  Calcola il flusso del campo elettrico, corrispondente alla distribuzione totale delle cariche, attraverso ognuna delle superfici indicate.

 

 

Svolgimento

Consideriamo la superficie 1. Al suo interno è presente una sola carica positiva.

Applichiamo quindi il teorema di Gauss:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε) = frac(q)(ε) $

Nella seconda superficie, abbiamo invece tre cariche; la carica totale sarà la risultante della somma algebrica delle tre cariche:

$ Q_(Tot) = q_(+) + q_(+) – q_(-) = q_(+) $

Il flusso nella seconda superficie è quindi:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε) = frac(q)(ε) $

Nel terzo caso, invece, abbiamo due cariche positive e due negative, per ciò la carica totale è uguale a zero.

$ Q_(Tot) = q_(+) + q_(+) – q_(-) – q_(-) = 0 $

Anche il flusso che attraversa la superficie sarà nullo:

 $ Φ_Ω (vecE) = frac(Q_(Tot))(ε) = frac(0)(ε) = 0 $

 

Tre cariche uguali pari a   $ 8,9 * 10^(-4) C $   sono poste nel vuoto ai vertici di un triangolo equilatero di lato   $ l = 3,0 m $ . Calcola quanto vale il campo elettrico:

Tre cariche uguali pari a   $ 8,9 * 10^(-4) C $   sono poste nel vuoto ai vertici di un triangolo equilatero di lato   $ l = 3,0 m $ . Calcola quanto vale il campo elettrico:

  • nel baricentro del triangolo;
  • nel punto medio di uno dei tre lati.

 

Svolgimento

Poniamo nel baricentro del triangolo una carica di prova positiva, sulla quale agiscono tre forze, di uguale intensità, dovute alle tre cariche.

Calcolando la risultante della prima e della seconda forza, notiamo che il vettore è uguale e contrario a quello della terza forza; di conseguenza, possiamo affermare che nel baricentro del triangolo la forza esercitata dalle tre cariche è nulla.

Anche il campo elettrico in quel punto è nullo.

 

 

Se la carica di prova è posta nel punto medio di uno dei lati, questa è sottoposta a tre forze, di cui due sono uguali e contrarie e si annullano, mentre l’altra è data dalla terza carica:

 

 

Per calcolare la forza totale è quindi conoscere il valore di   $ F_1 $ .

Per farlo, utilizziamo la legge di Coulomb, prendendo la carica di prova di calore  $1C$;  la distanza di essa dalla carica Q corrisponde all’altezza del triangolo equilatero, che vale   $ frac(sqrt3)(2) l $ .

$ F_1 = k_0 * frac( Q q)(h^2) = 8,99 * 10^9 * frac( 8,9 * 10^(-4) * 1 )(( frac(sqrt3)(2) * 3,0)^2) =  1,2 * 10^6 N $

Determiniamo ora l’intensità del campo elettrico:

$ E = frac(F_1 )(q) = frac( 1,2 * 10^6  N)( 1 C) =  1,2 * 10^6 N/C $

 

Due cariche puntiformi    $q_1 = 1,6 * 10^(-3) C  $   e   $  q_2 = – 9,0 * 10^(-5) C $   si trovano nel vuoto a una distanza di  $3,0 m$. determina il modulo del campo elettrico :

Due cariche puntiformi    $q_1 = 1,6 * 10^(-3) C  $   e   $  q_2 = – 9,0 * 10^(-5) C $   si trovano nel vuoto a una distanza di  $3,0 m$. determina il modulo del campo elettrico :

  • generato da  $q_2$  nel punto occupato dalla carica  $q_1$ ;
  • generato da   $q_1$   nel punto occupato dalla carica   $q_2$  ;

 

 

Svolgimento

Consideriamo la forza  $F_2$   che la seconda carica esercita sulla prima e determiniamo la sua intensità:

$ F_2 = k_0 * frac(q_2 q_1)(r^2) = 8,99 * 10^9 * frac( 1,6 * 10^(-3) * (- 9,0 * 10^(-5) ) )((3,0)^2) = – 144 N $

Troviamo l’intensità del campo elettrico con la formula  $ E = frac(F_2 )(q) $ :

$ E = frac(F_2 )(q) = frac( – 144 N)(1,6 * 10^(-3) C) =  – 9,0 * 10^4 N/C $

Il vettore campo elettrico ha direzione giacente sul segmento che unisce le due cariche e stesso verso del vettore forza, poiché la prima carica è positiva.

Nel secondo caso, consideriamo la forza  $ F_1$ che la prima carica esercita sulla seconda. Il valore di questa forza è uguale a quello che la seconda esercita sulla prima, cioè il valore trovato precedentemente.

$ F_1 = F_2 = – 144 N $

Determiniamo l’intensità del campo elettrico:

$ E = frac(F_1 )(q_2) = frac( – 144 N)( – 9,0 * 10^(-5) C) =  1,6 * 10^6 N/C $

Il vettore campo elettrico ha direzione giacente sul segmento che unisce le due cariche e verso opposto rispetto quello del vettore forza, poiché la seconda carica è negativa.

 

 

 

Due cariche puntiformi   $q_1$ e $q_2$  si trovano nel vuoto a una distanza di  $12 cm$.

Due cariche puntiformi   $q_1$ e $q_2$  si trovano nel vuoto a una distanza di  $12 cm$. Qual è il vettore campo elettrico nel punto medio tra le posizioni occupate dalle cariche quando:

  • $q_1 = q_2$ ?
  • $q_1 = 2,4 * 10^(-3) C  $   e   $  q_2 = – 1,2 * 10^(-3) C $ ?

 

Svolgimento

Se  $q_1$ e $q_2$   sono uguali, nel punto medio tra le loro posizioni si avranno due forze uguali e contrarie dovute alle due cariche:

 

 

Di conseguenza, la forza risultante nel punto M è nulla, quindi è nullo anche il campo elettrico.

Nel secondo caso, invece, le due cariche sono diverse; il punto medio, quindi, è soggetto a forze diverse:

 

 

calcoliamo l’intensità di queste forze utilizzando la legge di Coulomb; consideriamo nel punto M una carica di prova di valore $1C$:

$ F_1 = k_0 * frac(q_1 q)(r^2) = 8,99 * 10^9 * frac(2,4 * 10^(-3) * 1 )((6,0 * 10^(-2))^2) = 0,6 * 10^(10) N $

$ F_2 = k_0 * frac(q_2 q)(r^2) = 8,99 * 10^9 * frac(- 1,2 * 10^(-3) * 1 )((6,0 * 10^(-2))^2) = – 0,3 * 10^(10) N $

La forza risultante è data dalla soma vettoriale delle due forze trovate:

$ F_(Tot) = |F_1| + |F_2| = 0,6 * 10^(10) N + | – 0,3 * 10^(10) N | = 0,9 * 10^(10) N $

Troviamo l’intensità del campo elettrico con la formula $ E = frac(F_(Tot))(q) $ :

$ E = frac(F_(Tot))(q) = frac(0,9 * 10^(10) N)(1 C) = 0,9 * 10^(10) N/C $ 

Il vettore campo elettrico, poi, ha direzione giacente sulla retta che unisce le due cariche, e poiché la carica è positiva, il suo verso è lo stesso dei vettori forza.

 

 

Nel circuito in figura sono poste cinque resistenze che valgono rispettivamente  $R_1 = 1200 Ω$ , $R_2 = 1800 Ω$ ,  $R_3 = 1400 Ω$,     $R_4 = 1600 Ω$    e   $R_5 = 3000 Ω$ .  

Nel circuito in figura sono poste cinque resistenze che valgono rispettivamente :

$R_1 = 1200 Ω$          ,          $R_2 = 1800 Ω$ , 

$R_3 = 1400 Ω$         ,          $R_4 = 1600 Ω$       ,      $R_5 = 3000 Ω$ .

Sapendo che l’intensità di corrente che attraversa il circuito è di $0,12A$ , quanto vale la differenza di potenziale che attraversa la seconda resistenza?

circuito_elettrico

 

Svolgimento

Per prima cosa, cerchiamo di semplificare il circuito; cominciamo dalle resistenze 1 e 2, 3 e 4, che sono fra loro in serie:

$ R_(1,2) = R_1 + R_2 = 1200 Ω + 1800 Ω = 3000 Ω $

$ R_(3,4) = R_3 + R_4 = 1400 Ω + 1600 Ω = 3000 Ω $

 

circuito_equivalente

 

Semplifichiamo poi le resistenze  $R_(1,2)$ e  $R_(3,4)$  che sono in parallelo:

$ frac(1)(R_(1,2,3,4)) = frac(1)(R_(1,2)) + frac(1)(R_(3,4)) = $

$ frac(1)(3000 Ω)  + frac(1)(3000 Ω) = frac(1)(1500 Ω) $

$ R_(1,2,3,4) = 1500 Ω $

La resistenza equivalente sarà quindi:

$ R_(eq) = R_(1,2,3,4) + R_5 = 1500 Ω + 3000 Ω = 4500 Ω $

Conoscendo la resistenza equivalente, possiamo calcolare la differenza di potenziale del circuito applicando la prima legge di Ohm:

$ ∆V = i * R_(eq) = 0,12 A * 4500 Ω = 540 V $

Dato che le resistenze $R_(1,2)$  e  $R_(3,4)$  sono uguali, e poiché esse sono in parallelo, possiamo affermare che attraverso di loro scorre la stessa corrente, quindi:

$ R_(1,2) = R_(3,4)      to     i_(1,2) = i_(3,4)  $

Determiniamo quindi l’intensità di questa corrente sapendo che essa è uguale alla metà della corrente che attraversa il circuito:

$ i_(1,2) = i_(3,4) = i/2 = frac(0,12 A)(2) = 0,06 A $

Possiamo quindi determinare la differenza di potenziale che si trova ai capi della seconda resistenza :

$ ∆V_2 = R_2 * i_(1,2) = 1800 Ω * 0,06 A = 108 V $

 

 

Un conduttore cilindrico di argento è lungo 2m e ha un diametro di 4mm. Calcola la sua resistenza; se il diametro fosse 2mm invece che 4mm, la resistenza sarebbe la metà?

Un conduttore cilindrico di argento è lungo  $2m$  e ha un diametro di  $4mm$.

Calcola la sua resistenza; se il diametro fosse   $2mm$   invece che  $4mm$ ,  la resistenza sarebbe la metà?

 

Svolgimento

Calcoliamo l’area della sezione del conduttore, sapendo che essa è una circonferenza:

$ A = π r^2 = 3,14 * (2 mm)^2 = 12,56 mm^2 = 12,56 * 10^(-6) m^2 $

La resistività dell’argento è   $ 1,6 * 10^(-8) Ωm $ ; perciò, applicando la seconda legge di Ohm:

$ R = ρ * l/A = frac(1,6 * 10^(-8) Ωm * 2m)(12,56 * 10^(-6) m^2) = 2,6 * 10^(-3) Ω $

Se il diametro del conduttore fosse la metà, la sezione diventerebbe quattro volte più piccola; quindi di conseguenza, la resistenza sarebbe quattro volte più grande:

$ A = π r^2 = 3,14 * (1 mm)^2 = 3,14 mm^2 = 3,14 * 10^(-6) m^2 $

$ R = ρ * l/A = frac(1,6 * 10^(-8) Ωm * 2m)(3,14 * 10^(-6) m^2) = 1,02 * 10^(-2) Ω = 10,2 * 10^(-3) Ω $

 

 

Due conduttori hanno resistenze di   $ 100 Ω $  e  $ 200 Ω $ ,  sono collegati in serie e il circuito è alimentato da una differenza di potenziale di  $240V$.

Due conduttori hanno resistenze di   $ 100 Ω $  e  $ 200 Ω $ ,  sono collegati in serie e il circuito è alimentato da una differenza di potenziale di  $240V$. Calcola:

  • la corrente che passa nel generatore;
  • la differenza di potenziale ai capi di ogni conduttore;
  • la potenza totale assorbita.

 

Svolgimento

Dato che i conduttori sono collegati in serie, la resistenza equivalente è data dalla somma delle singole resistenze:

$R_(eq) = R_1 + R_2 = 100 Ω + 200 Ω = 300 Ω $

La corrente che circola si ottiene applicando la prima legge di Ohm a tutto il circuito:

$ i = frac(∆V)(R_(eq)) = frac(240 V)(300 Ω) = 0,8 A $

La differenza di potenziale ai capi di ogni resistenza si ottiene applicando la prima legge di Ohm alle singole resistenze:

$ ∆V_1 = R_1 * i = 100 Ω * 0,8 A = 80 V $

$ ∆V_2 = R_2 * i = 200 Ω * 0,8 A = 160 V $

La differenza di potenziale si suddivide in parti proporzionali ai valori delle resistenze.

La potenza assorbita da ogni resistenza è data dalla formula  :   $ P = i * ∆V $

$ P_1 = i * ∆V_1 = 80 V * 0,8 A = 64 W $

$ P_2 = i * ∆V_2 = 160 V * 0,8 A = 128 W $

La potenza totale è data dalla somma delle singole potenze:

$ P = P_1 + P_2 = 64 W + 128 W = 192 W $

Si ottiene lo stesso valore applicando la formula  $ P = i * ∆V $  all’intero circuito:

$ P = i * ∆V = 0,8 A * 240 V = 192 W $

 

 

Una stufa è formata da due conduttori in parallelo fra di loro, alimentati da una differenza di potenziale di  $220V$. La resistenza di ogni conduttore è  $50 Ω$.

Una stufa è formata da due conduttori in parallelo fra di loro, alimentati da una differenza di potenziale di  $220V$. La resistenza di ogni conduttore è  $50 Ω$. Lo schema del circuito è rappresentato nella figura.

Calcola la resistenza equivalente, quando l’interruttore è chiuso e quando è aperto.

Calcola la potenza nei due casi.

 

 

Svolgimento

Quando l’interruttore T è aperto, la resistenza equivalente è uguale a  $50 Ω$ ; infatti, la corrente circola solo nella parte superiore del circuito, mentre la resistenza in basso non è attraversata da essa.

La corrente che circola è data dalla prima legge di Ohm:

$ i = frac(∆V)(R) = frac(220 V)(50 Ω) = 4,4 A $

e la potenza dissipata vale:

$ P = ∆V * i = 220 V * 4,4 A = 968 W $

Quando invece l’interruttore è chiuso, la corrente circola nell’intero circuito. Poiché le resistenze sono poste in parallelo, la resistenza equivalente può essere calcolata in questo modo:

$ frac(1)(R_(eq)) = 1/R + 1/R = frac(2)(50 Ω) =  frac(1)(25 Ω) $

$ R_(eq) = 25 Ω $

Allo stesso modo, troviamo la corrente che circola:

$ i = frac(∆V)(R) = frac(220 V)(25 Ω) = 8,8 A $

e la potenza dissipata vale:

$ P = ∆V * i = 220 V * 8,8 A = 1936 W $

 

In una lampadina, collegata a una pila da  $3 v$ , circola la corrente di  $10mA$. Supponiamo che la lampadina si comporti come un conduttore ohmico…..

In una lampadina, collegata a una pila da  $3 v$ , circola la corrente di  $10mA$. Supponiamo che la lampadina si comporti come un conduttore ohmico.

Calcola la resistenza della lampadina e la potenza assorbita.

Calcola la corrente che circola con una differenza di potenziale di  $6V$  e la potenza assorbita.

 

Svolgimento

Poiché conosciamo corrente e tensione, applichiamo la legge di Ohm per trovare la resistenza:

$ R = frac(∆V)(i) = frac(3 V)(0,01 A) = 300 Ω $

La potenza assorbita è data dalla formula:  $ P = ∆V * i $

$ P = ∆V * i = 3 V * 0,01 A = 0,03 W $

Poiché nei conduttori ohmici intensità di corrente e tensione sono direttamente proporzionali, con una differenza di potenziale di 6V, doppia rispetto la differenza di potenziale precedente, sarà doppia anche la corrente; perciò avremmo che:

$ i = 20 mA $

Se applichiamo di nuovo la legge di Ohm, ritroviamo infatti lo stesso risultato:

$ i = frac(∆V)(R) = frac(6 V)(300 Ω) = 0,02 A = 20 mA $

In questo caso la potenza è

$ P = R * i^2 = 300 Ω * ( 0,02 A )^2 = 0,12 W $

La potenza assorbita ha un valore quattro volte più grane del caso precedente.

 

 

Il seguente circuito è dotato di una batteria che genera una differenza di potenziale di  $60V$ , e le resistenze presenti valgono rispettivamente: ….

Il seguente circuito è dotato di una batteria che genera una differenza di potenziale di  $60V$ , e le resistenze presenti valgono rispettivamente:

$R_1 = 50 Ω$         ,           $R_2 = 70 Ω$ ,

$R_3 = 75 Ω$         ,           $R_4 = 105 Ω$ .

Determina l’intensità delle correnti che attraversano le singole resistenze.

 

 

Svolgimento

Dato che le resistenze presenti nel circuito sono poste in parallelo, esse hanno la stessa differenza di potenziale.

Applicando la prima legge di Ohm, quindi, possiamo subito determinare l’intensità delle correnti che attraversano ogni resistenza:

$ i_1 = frac(∆V)(R_1) = frac(60 V)(50 Ω) = 1,2 A $

$ i_2 = frac(∆V)(R_2) = frac(60 V)(70 Ω) = 0,86 A $

$ i_3 = frac(∆V)(R_3) = frac(60 V)(75 Ω) = 0,8 A $

$ i_4 = frac(∆V)(R_4) = frac(60 V)(105 Ω) = 0,57 A $

 

 Del circuito in figura si sa che  $ R_(eq) = 300 Ω$  e che  $R_2 = 3 R_1$  e   $R_3 = 2 R_2$.

Del circuito in figura si sa che  $ R_(eq) = 300 Ω$  che  $R_2 = 3 R_1$  e   $R_3 = 2 R_2$.

 

 

Quanto valgono le resistenze  $R_1$ , $R_2$  e  $R_3 $  ?

 

Svolgimento

Nel circuito in questione, le resistenze presenti sono poste in serie. Per questo, la resistenza equivalente è data dalla somma delle tre singole resistenze:

$R_(eq) = R_1 + R_2 + R_3 = R_1 + 3R_1 + 2R_2 =$

$ R_1 + 3R_1 + 6R_1 = 10R_1 $

Conoscendo il valore della resistenza equivalente, possiamo già determinare il valore della prima resistenza:

$ R_(eq) = 300 Ω      to     10R_1 = 300 Ω      to    R_1 = frac(300 Ω)(10) = 30 Ω$

Determinato il valore di   $R_1$ , possiamo calcolare il valore delle altre resistenze:

$ R_2 = 3R_1 = 3 * 30 Ω = 90 Ω $

$ R_3 = 2R_2 = 2 * 90 Ω = 180 Ω $

 

 

Un filo di nichel lungo  $87 cm$  e con un diametro di  $0,26 mm$  è percorso da una corrente di intensità  $0,78 A$….

Un filo di nichel lungo  $87 cm$  e con un diametro di  $0,26 mm$  è percorso da una corrente di intensità  $0,78 A$  quando alle sue estremità è applicata una differenza di potenziale pari a  $1,0V$. Quanto vale la resistività di nichel?

 

Svolgimento

Dai dati ricaviamo innanzitutto la resistenza del filo, dalla formula inversa della prima legge di Ohm:

$ i = frac(∆V)(R)    to    R = frac(∆V)(i) $

$  R = frac(∆V)(i) = frac(1,0 V )(0,78 A ) = 1,3 Ω $

Poi calcoliamo l’area trasversale A del filo, ricavando prima il raggio della sezione:

$ r = d/2 = frac(0,26 mm)(2) = 0,13 mm = 0,13 * 10^(-3) m $

$ A = πr^2 = π * ( 0,13 * 10^(-3) m )^2 = 5,3 * 10^(-8) m^2 $

Siamo quindi in grado di applicare la seconda legge di Ohm, ricavando la formula inversa per ottenere la resistività:

$ R = ρ * l/A     to    ρ  = R * A/l $

$ ρ  = R * A/l  = 1,3 Ω * frac(5,3 * 10^(-8) m^2)(0,87 m) = 7,9  * 10^(-8) Ω * m $

 

Un filo di rame lungo  $92 cm$   ( $ρ_(Cu) = 1,7 * 10^(-8) Ω*m $ ), con un diametro di  $0,18 mm$,  è collegato a un generatore di tensione….

Un filo di rame lungo  $92 cm$   ( $ρ_(Cu) = 1,7 * 10^(-8) Ω*m $ ), con un diametro di  $0,18 mm$,  è collegato a un generatore di tensione che eroga una differenza di potenziale di   $1,2V$.  

Calcola il valore dell’intensità della corrente che attraversa il filo di rame.

 

Svolgimento

Conoscendo il diametro del filo, possiamo ricavare il suo raggio, e di conseguenza risalire all’ampiezza della sezione del filo:

$ r = d/2 = frac(0,18 mm)(2) = 0,09 mm = 0,09 * 10^(-3) m $

$ A = πr^2 = π * (0,09 * 10^(-3) m)^2 = 0,025 * 10^(-6) m^2 $

Determiniamo la resistenza del filo con la seconda legge di Ohm:

$ R = ρ * l/A = 1,7 * 10^(-8) Ω*m * frac(92 * 10^(-2) m )(0,025 * 10^(-6) m^2) = $

$ 6256 * 10^(-4)  Ω ≅ 0,63 Ω$

Conoscendo la differenza di potenziale, possiamo ricavare l’intensità di corrente con la prima legge di Ohm:

$ i = frac(∆V)(R) = frac(1,2 V)(0,63 Ω) = 1,9 A$

 

 

La resistività dell’interno del corpo umano vale   $ 0,15 Ω * m $….

La resistività dell’interno del corpo umano vale    $ 0,15 Ω * m $   (la pelle ha una resistività molto maggiore).

Considera un dito lungo  $9,0 cm$   e di sezione   $3,1 cm^2$ . Quanto vale la resistenza del dito?

 

Svolgimento

Conoscendo la resistività, la lunghezza del dito e la sua sezione, possiamo applicare la seconda legge di Ohm:

$ R = ρ * l/A = 0,15 Ω * m * frac(9,0 * 10^(-2) m)(3,1 * 10^(-4) m^2) = 0,44 * 10^2 Ω = 44 Ω $

 

Nel circuito rappresentato nella figura le batterie di resistenza interna trascurabile, hanno una forza elettromotrice…..

Nel circuito rappresentato nella figura le batterie di resistenza interna trascurabile, hanno una forza elettromotrice  $f’_(em) = 5,0V $  e  $f”_(em) = 10,0V $;   i resistori valgono  $R_1 = 5,0 Ω$ $R_2 = 2,0 Ω$.

Qual è l’intensità delle correnti  $i_1$  e  $i_2$  che attraversano i resistori  $R_1$ e  $R_2$ ?

 

Svolgimento

Dato che le batteri hanno resistenza interna trascurabile, e che la differenza di potenziale in presenza della forza elettromotrice è data dalla formula  $ V = f – r*i$ , possiamo affermare che in questo caso la forza elettromotrice è uguale alla differenza di potenziale:

$ V = f$

Per risolvere il problema, applichiamo la legge delle maglie al circuito, per cui la somma delle differenza di potenziale che si incontrano percorrendo una maglia è uguale a zero.

Per la maglia di sinistra abbiamo:

$ – R_1 * i_1 + R_2 * i_2 – f”_(em) = 0 $

$ – 5,0 * i_1 + 2,0 * i_2 – 10,0 = 0 $

$ – 5  i_1 + 2  i_2 – 10 = 0 $

 

Per quella di destra:

$ R_2 * i_2 – f”_(em) + f”_(em) = 0 $

$ 2,0 * i_1 – 10,0 + 5,0 = 0 $

$  2  i_2 – 5 = 0 $

 

Mettiamo a sistema le due equazioni:

$$
\left\{ \begin{array}{rl}
– 5  i_1 + 2  i_2 – 10 = 0 &\\
2  i_2 – 5 = 0 &
\end{array}\right.
$$

Dalla seconda equazione possiamo ricavare immediatamente il valore di $i_2$, e sostituirlo nella prima:

$$
\left\{ \begin{array}{rl}
– 5  i_1 + 2 · 2,5 – 10 = 0 &\\
i_2  = \frac{5}{2} = 2,5 &
\end{array}\right.
$$

 

Si trova quindi che:

$$
\left\{ \begin{array}{rl}
i_1 = -1 &\\
i_2  = 2,5 &
\end{array}\right.
$$

I valori delle correnti sono quindi  $ i_1 = -1 A $   e   $ i_2 = 2,5 A $ ; poiché il valore della prima corrente è negativo, il suo verso è opposto a quello scelto in partenza.

 

 

Nel circuito nella figura si hanno i seguenti valori delle resistenze:…..

Nel circuito nella figura si hanno i seguenti valori delle resistenze:

$R_1 = 5,0 Ω$ ,                       $R_2 = R_3 = 10 Ω$,

$R_4 = R_5 = 20 Ω$,            $R_6 = 40 Ω$,  $R_7 = 30 Ω$.

 

circuito_elettrico

 

La differenza di potenziale ai capi del generatore è  $10V$.

  • Determina la resistenza equivalente del circuito.
  • Calcola il valore della corrente totale che attraversa il circuito.
  • Determina la differenza di potenziale ai capi di   $R_7 $.

 

Svolgimento

Punto 1

Risolviamo il circuito semplificandolo. Cominciamo sommando le resistenze 3 e 4, 5 e 6 che sono in serie:

$ R_(3,4) = R_3 + R_4 = 10 Ω + 20 Ω = 30 Ω$

$ R_(5,6) = R_5 + R_6 = 20 Ω + 40 Ω = 60 Ω$

 

circuito_equivalente

 

Ora sommiamo le resistenze  $R_(5,6)$  e  $R_(3,4)$   che sono in parallelo:

$ frac(1)(R_(3,4,5,6)) = frac(1)(R_(3,4)) + frac(1)(R_(5,6)) = frac(1)(30 Ω) + frac(1)(60 Ω) = frac(1)(20 Ω)$

$ R_(3,4,5,6) = 20 Ω $

 

circuito_equivalente

 

Sommiamo poi le resistenze  $R_2$  e  $R_(3,4,5,6)$,  che sono in serie:

$ R_(2,3,4,5,6) = R_2 + R_(3,4,5,6) = 10 Ω + 20 Ω = 30 Ω$

 

circuito_equivalente

 

Infine, sommiamo le resistenze  $R_7$   e  $R_(2,3,4,5,6)$,  che sono in parallelo:

$ frac(1)(R_(2,3,4,5,6,7)) = frac(1)(R_7) + frac(1)(R_(2,3,4,5,6)) = frac(1)(30 Ω) + frac(1)(30 Ω) = frac(1)(15 Ω)$

$ R_(2,3,4,5,6,7) = 15 Ω $

Possiamo ora determinare la resistenza equivalente del circuito:

 

circuito_equivalente

 

$ R_(eq) = R_1 + R_(2,3,4,5,6,7) = 5,0 Ω + 15 Ω = 20 Ω$

 

Punto 2

La corrente totale che attraversa il circuito può essere calcolata con la prima legge di Ohm:

$ i = frac(∆V)(R_(eq)) = frac(10V)(20 Ω) = 0,5 A $

 

Punto 3

Per risolvere il terzo punto, dobbiamo determinare la differenza di potenziale di   $R_(2,3,4,5,6,7)$, che è uguale alla differenza di potenziale di  $R_(2,3,4,5,6)$   e  $R_7 $  , poiché esse sono in parallelo.

Sapendo che l’intensità di corrente che attraversa   $R_(2,3,4,5,6,7)$   è la stessa che attraversa l’intero circuito, possiamo scrivere che:

$ ∆V_(2,3,4,5,6,7) = ∆V_(2,3,4,5,6) = ∆V_7 = i * R_7 = 0,5A * 15 Ω = 7,5 V $